Cтраница 1
Кулоновское возбуждение ядра происходит при прохождении заряженной частицы в непосредственной близости от ядра. Вероятность такого процесса очень мала, и поэтому он не представляет какого-либо существенного значения для аналитических применений. [1]
Приведем некоторые из этих работ: Д. Г. Алхазов и др., Экспериментальное изучение кулоновского возбуждения ядер ионами азота [347]; П. М. Морозов и др. [348]; Д. Г. Алхазов и др., Кулоновское возбуждение ядер [349]; В. В. Волков и др., Процесс срыва при взаимодействиях ускоренных ионов N14 с ядрами некоторых элементов [350]; Д. Г. Алхазов и др., Ядерные реакции в Li7 и С12, вызванные ионами N14 [351]; В. А. Карнаухов и др.. [2]
Последний рассчитал вероятность процесса, который по современной терминологии можно назвать процессом кулоновского возбуждения конечного ядра улетающей а-части-цей. Согласно оценкам Данкова, эта вероятность очень велика при небольших энергиях возбуждения. Так, например, если использовать обычную теорию возмущений, то при энергиях возбуждения, меньших 500 кэв, вероятность дипольного кулоновского возбуждения оказывается больше единицы. При энергиях возбуждения, больших 500 кэв, такие оценки приводят к довольно малым вероятностям. То, что рассчитанная вероятность оказывается больше единицы, возможно, указывает на неприменимость теории возмущений, а не на действительно большую вероятность перехода. В связи с этим Данков повторил расчеты, применив метод адиабатических функций; однако вероятность перехода опять получилась большой. Не приводя деталей расчета, Данков указывает, что вероятность квадрупольного кулоновского возбуждения может быть сравнима с вероятностью дипольного возбуждения. Большая вероятность возбуждения низколежащих уровней указывает на то, что нельзя также пренебрегать вероятностью возбуждения виртуальных состояний конечного ядра. Отсюда следует, что могут иметь место заметные взаимодействия между а-частичными волнами, отвечающими различным состояниям конечного ядра. Большая величина квадру-польных моментов у тяжелых ядер показывает, что следует соблюдать осторожность при пренебрежении такими эффектами. Однако их количественная роль пока не выяснена. Возможно, что имеющиеся в некоторых случаях расхождения теории с экспериментом связаны с пренебрежением указанным взаимодействием. Последние в этой книге рассматриваться не будут ввиду несовершенства методов вычислений. [3]
Аналогичные результаты получены и при проведении под пучком реакции ( d, p) и реакции кулоновского возбуждения ядра ( возбуждение уровня 57rnFe а-частицами); в металлах-атомы отдачи оказываются в узлах решетки за время, много меньшее 10 - 7 сек, а температура их окружения, по данным ЯГР, равна макротемпературе мишени. [4]
Кулоновское взаимодействие тяжелой заряженной частицы с ядром наряду с упругим рассеянием может привести и к неупругому рассеянию с кулоновским возбуждением ядра на одно из низколежащих возбужденных состояний. [5]
Для уровней, которые исследовались с помощью кулоновского возбуждения, приведены спектры у-лучей и электронов внутренней конверсии, возникающие при кулоновском возбуждении ядер. [6]
Приведем некоторые из этих работ: Д. Г. Алхазов и др., Экспериментальное изучение кулоновского возбуждения ядер ионами азота [347]; П. М. Морозов и др. [348]; Д. Г. Алхазов и др., Кулоновское возбуждение ядер [349]; В. В. Волков и др., Процесс срыва при взаимодействиях ускоренных ионов N14 с ядрами некоторых элементов [350]; Д. Г. Алхазов и др., Ядерные реакции в Li7 и С12, вызванные ионами N14 [351]; В. А. Карнаухов и др.. [7]
Внутренний электрический квадрупольный момент ядра Q0 не влияет на сверхтонкое расщепление энергетических уровней атома и должен определяться совершенно иными методами. Для измерения Q0 используется явление кулоновского возбуждения ядра, состоящее в том, что ядро при столкновении с заряженной частицей может перейти в возбужденное состояние за счет чисто электростатического взаимодействия. [8]
В зависимости от величины прицельного параметра b ( расстояния, на к-ром частица прошла бы мимо центра ядра-мишени, если бы взаимодействие отсутствовало) осуществляются Я. При больших значениях прицельного параметра сталкивающиеся ядра А ], А 2 оказываются вне области действия ядерных сил-взаимодействие чисто кулоновское: либо упругое рассеяние, либо кулоновское возбуждение ядра. Для них характерны большая величина потерь кинетич. Максимумы проинтегрированных по энергии и углу зарядовых распределений продуктов реакции располагаются около значений зарядов сталкивающихся ядер. [9]