Пристенная турбулентность

Cтраница 1

Пристенная турбулентность возникает и поддерживается под непосредственным влиянием твердой поверхности. Возле стенки пульсации скорости уменьшаются, а вязкая диссипация соответственно увеличивается. При этом реинольдсово касательное напряжение, обусловленное пульсацией скоростей, уменьшается, а касательное напряжение, обусловленное действием молекулярной вязкости, растет. Непосредственно на стенке пульсационные скорости равны нулю, т.е. гасятся, поэтому возле твердой поверхности реинольдсово касательное напряжение не имеет места, т.е. касательное напряжение определяется только молекулярной вязкостью. Эксперименты показывают, что с удалением от стенки влияние последней уменьшается и пульсационные скорости увеличиваются. [1]

Наиболее устойчивы законы пристенной турбулентности в непосредственной окрестности твердого тела, но вне вязкой области. [2]

Таким образом, предложенная модель пристенной турбулентности дает возможность получить точное аналитическое решение и для конвективного теплообмена. [3]

Изложенная в предыдущих главах асимптотическая теория пристенной турбулентности, а также все предельные формулы, вытекающие из этой теории, применимы, строго говоря, только в области бесконечно больших значений критериев Рейнольдса. [4]

В этой статье автор попытался наметить возможное приложение новой теории пристенной турбулентности к некоторым практическим вопросам гидродинамики, тесно связанным с механикой и структурой пристенной турбулентности. Изложенная теория находится еще в стадии развития и опирается на ряд очень простых и, возможно, слишком ограничивающих предположений. Для того чтобы доказать правильность теории, требуется дальнейшая большая экспериментальная и теоретическая работа. [5]

Теория, описанная в предыдущем разделе, отличается от многих других теорий пристенной турбулентности тем, что она рассматривает движение в каждый момент не как сумму осредненного движения и случайных пульсаций, а как сумму двух нестационарных движений. Одним из этих движений, которое можно назвать первичным, является крупномасштабное низкочастотное упорядоченное движение, связанное со стенкой. Так называемое вторичное движение включает случайные высокочастотные элементы турбулентного движения или вихри, которые не связаны со стенкой и свободно перемещаются в области первичного движения, но непосредственно с ним не взаимодействуют. Это движение может быть описано только на статистической основе. [6]

Поле скоростей турбулентного потока в трубе круглого сечения и его описание. [7]

Хорошее описание пристенного турбулентного движения уравнением (3.53) подтверждает достоверность того, что источником пристенной турбулентности являются вязкие выбросы, образовавшиеся в результате волнового взаимодей-твия вязкой и турбулентной сред. [8]

Основываясь на этой, хотя и грубой, модели потока, можно считать, что управление пристенной турбулентностью в принципе осуществляется двумя совершенно различными способами. [9]

Распространение завихренности в условиях турбулентного движения определяется исключительно особенностями этого движения; поэтому подобное рассмотрение может дать весьма полную информацию о свойствах пристенной турбулентности. В частности, как это уже отмечалось ранее, становится возможным определить числовые значения характеристических констант турбулентности, а также по новому подойти к обоснованию исходных уравнений полуэмпирической теории турбулентности. [10]

Такой подход может быть основан на рассмотрении процессов, включающих перенос импульса ( точнее, дефицита импульса) от стенки во внешний поток так, как это описывается предложенной моделью пристенной турбулентности. [12]

Ранние попытки создать приемлемую теорию пристенной турбулентности были сделаны с ограниченными целями. Предполагалось, что детерминированное описание детальной структуры турбулентности невозможно ввиду сложности и случайного характера движения и, следовательно, что любое количественное теоретическое описание течения должно быть ограничено лишь осредненным движением. [13]

По этой причине коэффициент диссипации для пристенной турбулентности значительно выше, чем для свободной. В результате существенно более слабая пристенная турбулентность диссипирует намного быстрее свободной. Именно по этой причине ее роль в процессе энергоразделения несущественна. [14]

Корреляция данных по снижению лобового сопротивления. А, 125. О, 250., 500. Т, ЮОО.., 2000 ( числа обозначают части на. [15]

Страницы: 1 2