Cтраница 2
Местное экранирование ( например, защита от попадания капель на лист, покрытый сверху другим листом) наиболее отчетливо наблюдается для капель диаметром в несколько сот микрон при слабой турбулентности. При малой высоте полета усиливаются нисходящие потоки воздуха через растительный покров; это несколько улучшает проникновение частиц через растительный слой и повышает равномерность их распределения. При данной норме расхода жидкости применение мелкокапельного опрыскивания ( медианный по объему диаметр капель около 150 ц) обеспечивает достаточную степень оседания химиката на обработанном участке и вместе с тем дает более равномерное распределение химиката по поверхности растений, чем при крупнокапельном опрыскивании. Отчасти это объясняется значительным увеличением общего количества капель, отчасти тем, что мелкие капли лучше воспроизводят вихревое движение воздуха и попадают в места, недоступные для крупных капель. [16]
Если к этому добавить, что становящиеся неустойчивыми моды колебаний низкочастотные, а механизмы их ограничения вызваны диссипацией энергии на высокочастотных модах, то придем к принятой сейчас картине слабой турбулентности. [17]
Среди различного рода турбулентных процессов в плазме естественно выделяется достаточно обширный и вместе с тем весьма важный класс так называемых слаботурбулентных процессов. Слабая турбулентность соответствует не очень сильному возбуждению плазмы, когда характерные времена взаимодействия между волнами ( или релаксации волн за счет взаимодействия с частицами) оказываются очень большими по сравнению с периодами колебаний. Таким образом, в самом грубом приближении, слабая турбулентность - это просто набор многих волн в плазме. [18]
По характеру этого движения целесообразно различать слабую и сильную турбулентности. К слабой турбулентности приводят такие неустойчивости, у к-рых время нарастания малых возмущений значительно больше периода колебаний. В этом случае турбулентное движение представляет собой набор слабо взаимодействующих волн. Для распадного спектра колебаний, когда разрешены процессы распада волн на две и слияния двух волн в одну, именно эти процессы определяют стационарный уровень шумов. [19]
Эти условия выполнимы не для всех: ипов вс / лн в плазме напр. В слабой турбулентности для описания вышеназванных процессов, по аналогии с квантовой механикой, вводится понятие о квазичастицах - плазмонах с импульсом tiki и энергией А о. [20]
Общая структура теории слабой турбулентности очень проста. Предполагается, что слабая турбулентность представляет собой просто совокупность большого числа волн, которые в низшем приближении теории возмущений удовлетворяют линейной системе уравнений. [21]
В этой главе изложены результаты экспериментальных исследований и расчетов флуктуации интенсивности лазерных источников излучения, выполненные в последние годы. Эксперименты показали, что при слабой турбулентности или на коротких трассах относительные флуктуации интенсивности невелики и первой приближение МПВ ( см. гл. II) является их адекватным описанием. При увеличении длины трассы или усилении турбулентности флуктуации возрастают, и, когда среднеквадратичное значение относительных флуктуации интенсивности приближается к единице, результаты МПВ оказываются неприменимыми. [22]
На рис. 7.12 приведены кривые, которые иллюстрируют теоретические зависимости, полученные Карло-вицем. Случай t / t0 1 соответствует слабой турбулентности. Формула (7.47), полученная для случая / i / 70 l, соответствует сильной турбулентности. Теоретическая формула Карловица, в отличие от теоретических фор мул Дамкелера и Щелкина, предсказывает влияние 8Л даже при сильной турбулентности. [23]
Буне-мановская неустойчивость вообще не поддается описанию в рамках теории слабой турбулентности, так как она не является кинетической. [24]
К этому выводу приходится прийти даже в рамках самой схемы слабой турбулентности. Чем выше члены разложения, тем больше содержится резонансных множителей, и для устранения расходимостей иногда приходится производить выборочное суммирование рядов теории возмущений. Эта процедура достаточно привычна и, по-видимому, законна, но по мере увеличения амплитуды турбулентных шумов все же возникает тревожное чувство: а правильно ли и достаточно полно ли мы учитываем взаизмодействие резонансных частиц с волнами. Чтобы на него получить хотя бы качественный или полуинтуитивный ответ, нужно более детально представлять, что происходит с резонансными частицами при их взаимодействии с волнами. [25]
Причину реопексии некоторые исследователи видят в том, что параллельная ориентация вытянутых частичек при течении благоприятствует установлению между ними контактов и, следовательно, способствует образованию геля. Другие исследователи считают, что причина реопексии скорее кроется в возникновении при движении системы слабой турбулентности, ускоряющей установление контакта между частичками. [26]
Простейшим примером их учета служат ур-ния квазилинейной теории, плазмы, используемые для описания слабой турбулентности нлазмы. [27]
В этой же связи заметим, что в уравнении (19.42) от и зависит и величина tj, так что зависимость UT от и должна быть, по-видимому, более сложной, чем линейная. Таким образом, вопрос о том, входит ли ламинарная скорость горения как слагаемое в величину турбулентной скорости, следует оставить открытым до существенного повышения точности метода в условиях слабой турбулентности. А это означает, что само представление о турбулентном горении, как пульсирующем воспламенении, без привлечения каких-либо дополнительных гипотез о генерировании турбулентности пламенем, объясняет тот факт, что скорость турбулентного горения всегда превышает абсолютную интенсивность турбулентности. [28]
В этой же связи заметим, что в уравнении (19.42) от и зависит и величина TJ, так что зависимость мт от и должна быть, по-видимому, более сложной, чем линейная. Таким образом, вопрос о том, входит ли ламинарная скорость горения как слагаемое в величину турбулентной скорости, следует оставить открытым до существенного повышения точности метода в условиях слабой турбулентности. А это означает, что само представление о турбулентном горении, как пульсирующем воспламенении, без привлечения каких-либо дополнительных гипотез о генерировании турбулентности пламенем, объясняет тот факт, что скорость турбулентного горения всегда превышает абсолютную интенсивность турбулентности. [29]
Если к этому добавить, что становящиеся неустойчивыми моды колебаний низкочастотные, а механизмы их органичения вызваны диссипацией энергии на высокочастотных модах, то придем к принятой сейчас картине слабой турбулентности. [30]