Волновая турбулентность
Cтраница 1
Волновая турбулентность не может, вообще говоря, рассматриваться как белый шум или 6-коррелированный процесс. Конечно, если вместо т в (4.1) подставить Z / co ( ьо - частота волны, I - длина волны), то неравенство (4.1) выполняется. [1]
Под волновой турбулентностью будем здесь понимать акустическую: ансамбль взаимодейстующих акустических колебаний, безвихревая, сжимаемая жидкость. [2]
Остановимся кратко на волновой турбулентности. Волновые движения, так же как и турбулентные, способны перемешивать ноле и приводить к аномальной диффузии. [3]
Итак, мы выяснили, что волновая турбулентность согласно (4.8), (4.9) приводит к турбулентному размешиванию частиц. Физический смысл величины / ( fc, 0) ясен. [4]
 |
Пример данных измерений на S3 - 3 постоянного электрического поля и спектральных мощностей ( 6 л / л 2 и г. [5] |
Во-вторых, в некоторых случаях ( когда время прохождения области электростатической волновой турбулентности было больше периода оборота спутника) была определена поляризация низкочастотных колебаний. Этот вывод является очень важным подтверждением того, что наблюдаемые волны соответствуют ионно-циклотронной моде Драммонда-Розенблюта. Учитывая при измерении частот доп-лер-эффект, связанный с движением спутника, на основе результатов теории, развитой в работе Фредерикса и Коронити [268], авторы [338] оценили фазовую скорость волн и их волновое число fcj. [6]
Комплекс волновых экспериментов, выполненных на спутнике S3 - 3, дает богатую экспериментальную информацию, необходимую для анализа природы электростатической волновой турбулентности и аномального сопротивления в магнитосфере. Авторы работы [303] полагают, что определяющуя роль в явлениях играет ионно-циклотронная неустойчивость. Однако, с нашей точки зрения, можно лишь утверждать, что ионно-циклотронная турбулентность реально существует, и далее исследовать ее относительную важность по сравнению с ионно-звуковой и бунемановской турбулентностя-ми в магнитосфере. [7]
Итак, комплекс волновых экспериментов, выполненных на спутнике S3 - 3, дает богатую информацию, необходимую для анализа природы электростатической волновой турбулентности в магнитосфере. В цикле работ Мозера по исследованию явлений аномального сопротивления, двойных слоев и элетростатических ударных волн на основе этих данных и ряда предположений делается вывод, что определяющую роль в этих явлениях играет ионно-циклотронная неустойчивость. Однако совокупность полученных экспериментальных данных, с нашей точки зрения, еще не достаточна для надежного утверждения об определяющей роли ионно-циклотронной моды Драммонда-Розен - блюта в проблеме аномального сопротивления в магнитосфере. [8]
Для иллюстрации этих качественных соображений приведем ( без вы вода) результаты оценок средней длины свободного пробега для события 25.02.69, сделанные Квинби и Сиром ( 1971) при трех предположениях о преобладающем типе возмущений межпланетного магнитного поля: а) частицы рассеиваются на фронтах вращательных разрывов и ударных волн; б) частицы рассеиваются тангенциальными разрывами; в) частицы рассеиваются волновой турбулентностью, равномерно распределенной в пространстве. [9]
Высокий уровень плазменной волновой турбулентности в каспе был обнаружен также на спутнике OGO-5 во время большой бури, когда касп был смещен на низкие широты. На электрической антенне OGO-5 были приняты высокие частоты ( от 1 до 70 кГц), а магнитные флюктуации наблюдались в области ОНЧ ( от 0 07 до 30 Гц) с амплитудой от долей нанотеслы до нескольких нанотесл. [10]
Существуют две возможности радиолокационных измерений, которые могли бы дать информацию по интересующему нас вопросу. В основе этого радиолокационного метода лежит измерение частотных сдвигов сигнала, отраженного, от области, в которой развита волновая турбулентность. Если волны возбуждаются в нестационарных токах, рассмотренных в разд. X 2irvTelcope за время турбулентного нагрева изменится на несколько порядков и соответственно этому должен изменяться сдвиг частоты отраженного сигнала. [11]
Напомним, что для неволновой турбулентности и марковского процесса вопрос о справедливости выводов не вызывает сомнений. Тем не менее ввиду того, что этот парадокс послужил предметом дискуссии, мы изложим обоснование одновременно для процесса со свойством (4.1) и для волновой турбулентности. [12]
Для учета зависимости коэффициента диффузии от импульса можно использовать метод Монте-Карло. Выбор модели распространения частиц при численном решении задачи зависит от характера возмущенности магнитного поля и от тех расстояний и временных интервалов, на которых рассматривается движение частиц. При волновой турбулентности с широким диапазоном длин волн флуктуации магнитного поля распределены равномерно в пространстве. Частицы наряду с регулярным спиральным движением испытывают непрерывные случайные изменения энергии и импульса. [14]
Волновая турбулентность не может, вообще говоря, рассматриваться как белый шум или 6-коррелированный процесс. Конечно, если вместо т в (4.1) подставить Z / co ( ьо - частота волны, I - длина волны), то неравенство (4.1) выполняется. Для волновой турбулентности это время сбоя фаз, которое значительно превышает 1 / со. Следовательно, строго говоря, здесь нельзя использовать марковский процесс. В то же время ряд теорий возмущений несомненно сходится. [15]
Страницы: 1 2