Подобное возбуждение

Cтраница 1

Подобное возбуждение возможно и через воздействие сил инерции на массы лопаток, которые способны совершать колебания в плоскости, нормальной оси ротора. Здесь существенны не повороты плоскости диска, а перемещения его центра, также вызываемые колебаниями опор. [1]

Подобное возбуждение возможно лишь в тех случаях. [2]

Подобное возбуждение требует меньшей затраты энергии, чем возбуждение на следующий электронный слой, причем оно происходит тем легче, чем больше радиус атома. [3]

Образец реагирует на подобное возбуждение путем поглощения отдельных частотных компонент каждым ядром. [4]

Особый интерес представляют подобные возбуждения атома углерода. При образовании соединений, в которых углерод четырехвалентен, один из 25-элек-тронов атома переходит на подуровень 2р, так что распределение электронов отвечает состоянию Is2, 2s, 2p3, причем имеется четыре неспаренных электрона. Энергия, затрачиваемая на такие переходы в возбужденное состояние, может компенсироваться при образовании валентных связей. [5]

Особый интерес представляют подобные возбуждения атома углерода. При образовании соединений, в которых углерод четырехвалентен, один из 25-электронов атома переходит на подуровень 2р, так что распределение электронов отвечает состоянию Is2 2s, 2р3, причем имеется четыре неспаренных электрона. Энергия, затрачиваемая на такие переходы в возбужденное состояние, может компенсироваться при образовании валентных связей. [6]

Если учесть симметрию кристалла, связанную с периодичностью его решетки, то оказывается, что подобное возбуждение представляет собой волну, распространяющуюся в среде так, что соседние атомы последовательно переходят как бы в состояние возбуждения. [7]

Для легких ядер, например для ядер с Л 30, наблюдаемые значения радиационных ширин во многих случаях отличаются от значений, получаемых из формулы (20.44), не более чем на порядок величины; это показывает, что модель независимых частиц без большого смешения конфигурации все еще достаточно хороша для описания подобных возбуждений легких ядер. [8]

И. Возможные пути распространения радиоволн. [9]

Дифракция радиоволн возникает в результате возбуждения радиоволной высокочастотных колебаний на поверхности препятствий. Последовательная совокупность подобных возбуждений приводит к передаче части энергии в область пространства, затененную от передающей антенны радиостанции. При этом на нагревание поверхностных участков почвы, воды, материала строений и других объектов уходит некоторая доля энергии. [10]

Эти флуктуации представляют собой коллективные возбуждения, однако появление их еще не означает, что подобные возбуждения ( типа ВЗП) присутствуют в нормальном состоянии. [11]

Следует, правда, добавить, что такое описание легко осуществить для уже возникших автоколебаний. Если же попытаться рассматривать этот процесс как механизм возбуждения автоколебаний, начиная с бесконечно малых амплитуд, то сразу становится ясным, что подобное возбуждение невозможно. Ведь отрыв пламени от источника поджигания может произойти лишь после того, как амплитуда колебаний скорости достигла необходимой величины. Таким образом, описанный механизм способен проявиться в двух случаях. Во-первых, если начальное возмущение было достаточно большим. Такие случаи известны в теории колебаний как случаи жесткого самовозбуждения. Во-вторых, может оказаться, что первоначально колебательная неустойчивость течения возникла в результате реализации другого механизма обратной связи, способного сделать систему неустойчивой по отношению к бесконечно малым возмущениям ( мягкое самовозбуждение), и лишь после того, как амплитуды колебаний заметно выросли, колебательная система изменила механизм обратной связи на описанный выше. [12]

Страницы: 1