Cтраница 2
При высоких температурах основной вклад в тепловое давление и тепловую энергию дают вторые слагаемые в числителе и знаменателе (2.103), определяемые тепловым возбуждением электронов. [16]
При температурах, больших порядка 10 К, которые реализуются в ударных волнах с давлениями порядка 102 ГПа, следует также учитывать составляющие внутренней энергии и давления, пропорциональные Т2 и связанные с тепловым возбуждением электронов и эффектами ангармонических колебаний атомов. [17]
При температурах, больших порядка 104 К, которые реализуются в ударных волнах с давлениями порядка 102 ГПа, следует также учитывать составляющие внутренней энергии и давления, пропорциональные Т2 и связанные с тепловым возбуждением электронов и эффектами ангармонических колебаний атомов. [18]
В интервале температур 50 - 200 С материал под воздействием температуры теряет адсорбированную влагу и вследствие снижения поверхностной проводимости наблюдается рост сопротивления и снижение тока утечки. Дальнейшее повышение температуры вследствие теплового возбуждения электронов приводит к повышению поверхностной проводимости материала и росту тока утечки. [19]
Если ширина запрещенной зоны очень велика ( больше - 4 эВ), то электрическую проводимость в веществе ( нагреванием или облучением) возбудить практически невозможно. Это объясняется тем, что энергия теплового возбуждения электронов при нагревании даже до температуры плавления ( E3 / 2kTji i) недостаточна для преодоления зоны запрещенных энергий. [20]
Если ширина запрещенной зоны очень велика ( больше - 4 эВ), то электрическую проводимость в веществе ( нагреванием или облучением) возбудить практически невозможно. Это объясняется тем, что энергия теплового возбуждения электронов при нагревании даже до температуры плавления ( Е - 3 / 2 kTnn) недостаточна для преодоления зоны запрещенных энергий. [21]
Если ширина запрещенной зоны очень велика ( больше - 4 эВ), то электрическую проводимость в веществе ( нагреванием или облучением) возбудить практически невозможно. Это объясняется тем, что энергия теплового возбуждения электронов при нагревании даже до температуры плавления ( Е 3 / 2 пл) недостаточна для преодоления зоны запрещенных энергий. [22]
При повышенных температурах газа тепловая энергия молекул частиц пыли и молекул водяного пара становится настолько большой, что они не соединяются. В то же время УЭС снижается в результате теплового возбуждения электронов в частицах - повышения внутренней проводимости. [23]
Для большей наглядности будем считать, что скорость теплового возбуждения электронов с этих уровней в зону проводимости настолько мала, что увеличение заполнения уровней приводит к пренебрежимо малому увеличению скорости теплового возбуждения в зону проводимости. [24]
По мере нагревания материала адсорбированная влага испаряется и его сопротивление возрастает. Дальнейшее повышение температуры приводит к уменьшению сопротивления благодаря тепловому возбуждению электронов в частицах. Таким образом, данная кривая отражает два существенно различных вида электропроводности пыли: поверхностную - при более низких температурах и внутреннюю - при высоких температурах. [25]
В интервале температур 50 - 200 С частицы пыли теряют адсорбированную влагу и за счет снижения поверхностной проводимости УЭС пыли повышается. Дальнейшее повышение температуры ( 200 - 400 С) приводит к уменьшению электрического сопротивления слоя пыли вследствие теплового возбуждения электронов. [26]
Если между базой Б и коллектором / С включить батарею ( рис. 5 - 10 6), то р - - - переход будет заперт и напряженность электрического поля в области перехода возрастет. Несмотря на увеличение электрического поля, обратный ток коллектора будет невелик, так как он возникает лишь вследствие теплового возбуждения электронов и дырок. [27]
Отрицательно заряженных ионов они не образуют. Отрыв наружных электронов у атомов металлов может быть осуществлен не только в ходе химических реакций, но и в процессе термоэлектронной эмиссии - испускания электронов нагретыми телами в результате теплового возбуждения электронов в этих телах - и фотоэлектрического эффекта ( или фотоэффекта), когда под действием освещения происходит выход электронов из металлов. Металлы при этом заряжаются положительно. [28]
В этой работе обсуждается механизм поглощения и электропроводности ионных кристаллов при высоких давлениях и температурах. Предполагается, что в ударной волне диэлектрический кристалл NaCl переводится в полупроводниковое состояние: в процессе пластической деформации в нем появляются донорные уровни, а появление электронов в зоне проводимости, ответственных за поглощение света и проводимость, происходит в результате теплового возбуждения электронов, занимающих эти донорные уровни. [29]
Если кристалл имеет при любой темп-ре частично заполненную зону, то он является металлом. Если одни зоны кристалла заполнены, а другие полностью свободны и ширина запрещенной зоны Д /: между наивысшей заполненной зоной ( валентная з о п а) н следующей за ней свободной зоной ( з о н а п р о в о д и м о с т и) велика ( - 10 эе), то такой кристалл - диэлектрик. Я мало Это обусловливает при любой темп-ре Т 0 заметную вероятность теплового возбуждения электронов. [30]