Увеличение - коэффициент - теплообмен
Cтраница 3
 |
Влияние диаметра ча. [31] |
При увеличении скорости фильтрации газа сверх необходимого для начала псевдоожижения имели место два отчетливо выраженных максимума коэффициентов теплообмена. Первый способству-ет увеличению коэффициента теплообмена, а второй - уменьшению его. [32]
Известно, что для этих систем коэффициент теплообмена пластинчатых ребер зависит от скорости газового потока и геометрии взаимного расположения радиаторных пластин. При этом уменьшение ширины пластины в направлении потока обдувающего воздуха приводит к увеличению коэффициента теплообмена. Однако значительное уменьшение ширины радиаторной пластины при данной ее толщине приводит к возрастанию перепада температур по высоте ребра, что при интенсивной теплоотдаче практически полностью аннулирует выигрыш в увеличении коэффициента теплообмена. [33]
На рис. III.4 приведены результаты обработки экспериментальных данных по теплообмену в химически реагирующей системе 2NO25t2NO O2 в критериальном виде для диапазона чисел Re 3 - 104 - - 2 - 105, Р1 - 60 ата и температур / 140 - - 600 С. В табл. III.2 приведено сравнение расчетных и экспериментальных значений коэффициента теплоотдачи aett - Анализ представленных результатов показывает, что даже при малых временах пребывания газа в обогреваемом канале перенос тепла за счет диффузии велик и достигается увеличение коэффициента теплообмена в 1 5 - 2 раза по сравнению с данными по теплообмену на инертном газе. [34]
Наличие зернистого материала в состоянии псевдоожижения увеличивает коэффициент теплообмена в 10 - 15 раз при той же скорости движения газа в сушильной камере. При этом коэффициент теплообмена зависит от диаметра частиц зернистого материала. Увеличение коэффициента теплообмена, очевидно, связано с турбулизацией пограничного слоя у нагретой поверхности в результате соударений частиц материала. [35]
Второй причиной интенсификации процесса теплообмена при испарении является нарушение пристенного пограничного слоя очаговыми процессами испарения. При испарении жидкости при обычном температурном давлении объем вещества увеличивается примерно в 103 раз, а при конденсации пара происходит такое же уменьшение объема. В результате очаговых процессов испарения и конденсации происходит нарушение структуры ламинарного пограничного слоя, что ведет к интенсификации тепло - и массообмена. Это приводит к увеличению коэффициентов теплообмена примерно на один порядок. [36]
Исследованный процесс может иметь разнообразные технические приложения, в частности весьма эффективно может быть использован для охлаждения сильно нагреваемых поверхностей. Так, при тепловом потоке, равном 75000 ккал / м2 час, среднее значение коэффициента теплообмена достигало величины порядка 3000 ккал / м2 час град, что примерно в 50 - 70 раз больше, чем для незакрученного потока, и в среднем в 15 раз превосходит этот коэффициент для однофазного закрученного потока воздуха. При этом полное сопротивление системы с учетом входных потерь для двухфазного потока, как и для однофазного, возрастает в среднем в 7 раз. Однако, несмотря на это, при одинаковых температурных условиях и одинаковой затрате мощности на перемещение рабочей среды закрученный однофазный поток по сравнению с незакрученным дает выигрыш в теплообмене в 2 - 2 5 раза, а закрученный двухфазный поток по сравнению с закрученным однофазным дополнительно обеспечивает увеличение коэффициента теплообмена от 3 до 20 раз. [37]
В этих условиях истечение пара из центров испарения должно происходить с очень большой скоростью. Масса пара в виде множества струй с большой скоростью вырывается в окружающую среду, эжектируя паровоздушную смесь из межгазового пространства. С понижением давления плотность среды уменьшается и в области давлений Р 0 5 мм рт. ст. значение конвективного переноса тепла уменьшается. В этом пристеночном слое отсутствуют какие-либо возмущения, а передача тепла происходит только молекулярным путем, Все это приводит к тому, что коэффициент теплообмена а при понижении давления Р 0 5 мм рт. ст. уменьшается. В интервале давлений 0 1 Р 0 5 с понижением давления молекулярно-вязкостный режим тепломассопереноса постепенно заменяется чисто молекулярным обменом. Если при давлении 1 мм рт. ст. увеличение скорости движения от 0 ( неподвижное тело) до 50 м / сек вызывает увеличение коэффициента теплообмена а в 1 95 раза, то при давлении 0 5 мм рт. ст. это увеличение равно 1 31 раза, а при давлении 0 09 мм рт. ст. коэффициент а практически не зависит от скорости. [38]
В этих условиях истечение пара из центров испарения должно происходить с очень большой скоростью. Масса пара в виде множества струй с большой скоростью вырывается в окружающую среду, эжектируя паровоздушную смесь из межгазового пространства. С понижением давления плотность среды уменьшается и в области давлений Р 0 5 мм рт. ст. значение конвективного переноса тепла уменьшается. В этом пристеночном слое отсутствуют какие-либо возмущения, а передача тепла происходит только молекулярным путем. Все это приводит к тому, что коэффициент теплообмена а при понижении давления Р 0 5 мм рт. ст. уменьшается. В интервале давлений 0 1 Р 0 5 с понижением давления молекулярно-вязкостный режим тепломассопереноса постепенно заменяется чисто молекулярным обменом. Если при давлении 1 мм рт. ст. увеличение скорости движения от 0 ( неподвижное тело) до 50 м / сек вызывает увеличение коэффициента теплообмена а в 1 95 раза, то при давлении 0 5 мм рт. ст. это увеличение равно 1 31 раза, а при давлении 0 09 мм рт. ст. коэффициент а практически не зависит от скорости. [39]
Страницы: 1 2 3