Увеличение - масса - частица
Cтраница 2
Мы видим, что вероятность проникновения резко убывает с увеличением массы частицы, толщины барьера и величины недостачи энергии частицы до необходимой для достижения вершины барьера. [16]
 |
Температурная зависимость скорости реакций по закону Аррениуса ( J и с учетом туннельного эффекта ( I / - барьер вида 1 ch - Ill - параболический барьер. [17] |
Как известно, вероятность туннельного эффекта очень резко падает с увеличением массы тунне-лирующей частицы. Это обстоятельство находит свое отражение и в уменьшении туннельной температуры с ростом массы и. Таким образом, особенно сильные ( экспоненциальные) изотопные эффекты при переходе от водорода к дейтерию должны наблюдаться в области температур ниже 60 - 80 К. [18]
Увеличение размеров частиц возможно, но весьма незначительно, так как с увеличением массы частиц интенсивность движения их в электромагнитном поле резко уменьшается, а при достижении критической массы ферромагнитные частицы перестают двигаться в поле. [19]
Вероятность просачивания сквозь барьер быстро уменьшается с увеличением высоты и ширины барьера и с увеличением массы частицы. [20]
Согласно формуле ( 24 7), коэффициент прохождения потенциального барьера резко уменьшается - при увеличении массы частицы. Так, например, при увеличении массы электрона до массы протона прозрачность барьера уменьшится в еК184 я К) 18 раз. [21]
Согласно формуле ( 24, 7), коэффициент прохождения потенциального барьера резко уменьшается при увеличении массы частицы. Так, например, при увеличении массы электрона до массы протона прозрачность барьера уменьшится в е 1& 4й 1018 раз. [22]
В случае тяжелых частиц с энергией, превышающей несколько Мэв, а в случае электронов уже при энергиях 10 кэв увеличение массы частиц с увеличением скорости, предсказываемое теорией относительности, становится существенным. [23]
Макс) - Однако на практике увеличивать размеры циклотрона имеет смысл лишь до определенного предела, так как начинает сказываться релятивистское увеличение массы частиц. Для ионов это справедливо при энергиях не более 50 Мэв. Вследствие этого классический циклотрон не может использоваться для ускорения электронов. Вместо него применяют подобный прибор - микротрон, в котором также используется принцип фазовой фокусировки, а ускорение осуществляется за счет поля полого резонатора и который может ускорять электроны до энергии около 50 Мэв. [24]
Недостаток указанного метода, заключающийся в - необходимости следить за множеством частиц, привел к созданию седиментацион-ных весов, основанных а принципе определения увеличения массы частиц, прошедших контрольный уровень. [25]
Первый член в уравнении ( IV.21 a) представляет собой сопротивление, испытываемое сферической частицей, движущейся с установившейся скоростью в области вязкого обтекания [ уравнение (IV.4) ]; второй член характеризует сопротивление идеального потока ускоренному движению сферы, что эквивалентно увеличению массы частицы на величину, равную половине вытесненной среды, в то время как интегральный член определяет часть сопротивления, создаваемую движением самой среды. [26]
Это условие осуществляется только в тех случаях, когда линейные размеры потенциального барьера соизмеримы с атомными размерами. С увеличением массы частицы и разности U0 - W прозрачность барьера уменьшается. [27]
Мы видим, что поправка к классическому значению оказывается величиной всегда положительной, определяющейся средними квадратами действующих на частицы сил. Эта поправка убывает с увеличением массы частиц и с возрастанием температуры. [28]
Инкременты нарастания колебаний на кинетической стадии существенно уменьшаются. В то же время релятивистский пучок из-за релятивистского увеличения массы частиц значительно дольше остается моноэнергетическим и поэтому более эффективно раскачивает колебания. [29]
Применяются для ускорения тяжелых частиц ( протонов, дейтеронов. В них осуществлен принцип автофазировки: период изменения ускоряющего электрического поля меняется в такт ( синхронно) с увеличением массы частиц, зависящим от увеличения скорости их. [30]
Страницы: 1 2 3