Увеличение - внешнее магнитное поле
Cтраница 1
 |
Принцип возбуждения МСВ. Ферромагнитная пленка. а в постоянном магнитном поле, 6 в постоянном и высокочастотном магнитных полях. [1] |
Увеличение внешнего магнитного поля более жестко выстраивает спиновые моменты электронов, что приводит к увеличению частоты преобразуемого внешнего СВЧ сигнала. [2]
 |
Микрофотографии доменов в феррито-вой пластине. [3] |
При увеличении внешнего магнитного поля полосовые домены превращаются в цилиндрические. [4]
При увеличении внешнего магнитного поля флюксоиды сближаются до тех пор, пока при верхнем критическом поле 5С2 их сердцевины не перекроются. [5]
Если при увеличении внешнего магнитного поля все спонтанно намагниченные участки будут ориентированы в направлении внешнего поля и прекратится рост доменов, то наступит состояние предельной намагниченности ферромагнетика, называемое магнитным насыщением. [6]
В этом случае увеличение внешнего магнитного поля оказывает на взаимодействие свободных радикалов в клетке влияние, противоположное тому, которое имеет место при Д - механизме. Каждый механизм преобладает в своем диапазоне значений магнитной индукции поля. Поэтому зависимость соотношения продуктов превращения внутри и вне клетки как функция магнитной индукции может проходить через максимум. [7]
На рис. 8.13 показана простая электрическая цепь, состоящая из изогнутой сверхпроводящей пластины, замыкающей источник постоянного тока. При увеличении внешнего магнитного поля транспортный ток / t стремится уменьшиться. Чтобы ток остался неизменным, на клеммах источника должно появиться напряжение V. Для вычисления величины V заметим, что на линии электрического центра пластины электрическое поле по определению равно нулю. Поэтому напряжение, которое возникает при изменении магнитного потока через замкнутый контур, образованный линией электрических центров и источником тока, целиком сосредоточено на последнем. Предположим, что амплитуда Вт переменного поля значительно превышает поле проникновения в пластину. [9]
 |
Удельная сила пнннинга Fpc В1С в зависимости от приведенного поля для сплава Nb-Ti и соединения Nb3Sn. [10] |
Суммарная сила пиннинга в этом случае мала, так как решетка флюксоидов не подстраивается под центры пиннинга, и многие из них действуют на нее в противоположных направлениях. При критической плотности тока решетка флюксоидов будет двигаться как единое целое. При увеличении внешнего магнитного поля жесткость решетки уменьшается, она начинает деформироваться и лучше подстраивается под центры пиннинга. В очень сильных полях, однако, когда плотность флюксоидов превышает плотность центров пиннинга, многие флюксоиды уже не могут непосредственно взаимодействовать с этими центрами. Такие флюксоиды сопротивляются силе Лоренца только за счет напряжений сдвига относительно соседних закрепленных флюксоидов. При повышении внешнего поля напряжения сдвига уменьшаются и эффективная сила пиннинга падает. Когда возникает течение потока, слабо закрепленные области решетки флюксоидов перемещаются относительно сильно закрепленных, а последние остаются неподвижными. [11]
Для этого рассмотрим процессы, которые могут вызвать намагничение в слабых полях. Допустим, что оно идет за счет процесса вращения. По мере увеличения внешнего магнитного поля Н вектор намагничения / 3 поворачивается от направления [100] на угол У. [12]
Сверхпроводники второго рода отличаются тем, что переход в сверхпроводящее состояние у них осуществляется не скачком, а постепенно. Если магнитная индукция во внешнем поле начинает превосходить значение нижней критической индукции, то происходит частичное проникновение магнитного поля во всю толщину сверхпроводящего образца. При этом под действием силы Лоренца электроны в сверхпроводнике начинают двигаться по окружностям, образуя так называемые вихри. Внутри вихря скорость вращения возрастает по мере приближения к оси до тех пор, пока не достигнет критического значения и не произойдет срыв сверхпроводимости. По мере увеличения внешнего магнитного поля количество вихрей возрастает, а расстояние между ними сокращается. Когда оно станет соизмеримым с размером ку-перовской пары, практически весь объем перейдет в нормальное состояние и магнитное поле полностью проникнет в образец. [13]
Страницы: 1