Увеличение - тепловой поток
Cтраница 2
 |
Концентрация примеси в отложениях. [16] |
При увеличении теплового потока должен установиться полностью развитый режим переноса тепла, при котором практически весь тепловой поток отводится через слой отложений паром. [17]
 |
Зависимость коэффициента теплообмена от тепловой нагрузки. [18] |
При увеличении теплового потока q ( рис. 15 - 9) до некоторой величины ( точка А) возникает кризис теплообмена при кипении и паровое кипение скачком переходит в пленочное. Коэффициент теплообмена уменьшается при этом в 20 - 30 раз. [19]
При увеличении теплового потока qw увеличивается количество пузырьков в пленке, которые усиливают пузырьковый унос Jaii и увеличивается поток испаряющегося пара с поверхности жидкой пленки, который препятствует осаждению / 23 капель. [20]
При увеличении теплового потока к насыщенной жидкости выше значения, при котором начинается кипение, увеличивается число участков поверхности, от которых поднимаются цепочки пузырьков. Фотографии Сю и Грэхема [10] позволяют сделать вывод, что при кипении в большом объеме между пузырьками формируется тепловой слой и каждый пузырек увлекает за собой жидкость в области размером 2Db, выкачивая тем самым из жидкости избыточное тепло. При малых тепловых потоках перенос тепла в промежутках между пузырьками может быть того же порядка, что и при естественной конвекции. [21]
 |
Схема режимов кипения воды. [22] |
При увеличении теплового потока плотность центров парообразования возрастает и становится более равномерной и процесс парообразования распространяется в переднюю часть цилиндра. Пузырьки пара, образующиеся на передней части цилиндра, растут и движутся по цилиндру благодаря движению жидкости и эффекта прилипания к поверхности. Затем они отделяются от поверхности цилиндра вниз по течению при угле 90, как показано на рис. 26, а. Пузырек стремится быстро расти в перегретой жидкости вблизи цилиндра, но тут же разрушается, если жидкость чуть-чуть недогрета. [23]
При увеличении теплового потока создаются условия, когда количества пара достаточно, чтобы жидкость могла продвигаться по касательной к точке 90, не проникая в паровую область, которая подобна области отрыва при течении однофазной жидкости. [24]
При увеличении теплового потока на стенке qm зона термокинетического кризиса ( кризиса второго рода) сдвигается против потока из области дисперсно-кольцевого режима течения с тонкой пленкой в зону кольцевого течения с развитой волновой структурой на поверхности пленки, оказывающей существенное влияние на теплообмен. [25]
При увеличении теплового потока температура поверхности изменяется по линии ABD до образования первых пузырей. [27]
По мере увеличения теплового потока перегрев жидкости возрастает и появляется возможность образования пузырьков пара на поверхности нагрева, где образуются пузырьки. В этих местах, называемых центрами парообразования, образуются целые столбики пузырьков. При низких тепловых потоках количество центров парообразования невелико. Увеличение интенсивности теплообмена связано с ростом числа колонок пузырьков, поскольку паровые пузырьки после зарождения отделяются от нагревателя и поднимаются в перегретой жидкости, а пар сам по себе не перегревается. Тепло передается от жидкости к пузырькам по мере их движения к свободной поверхности. Эксперименты показали, что при таком виде пузырькового кипения основное количество пара образуется после того, как пузырьки уже покинули поверхность нагрева. На рис. 1 показано пузырьковое кипение с относительно малым количеством центров парообразования. [28]
 |
Кипение на трубке 3 17 мм. [29] |
По мере увеличения теплового потока возрастает количество центров парообразования, и все больше образуется пара вблизи нагреваемой поверхности. В точке С на рис. 2 наступает такой момент, когда тепло уже не может отводиться пузырьковым кипением. При этом на всей поверхности образуется паровой слой и механизм теплообмена полностью изменяется. На рис. 1, б показано пузырьковое кипение при тепловом потоке несколько ниже того, при котором образуется паровой слой. По другую сторону от максимального теплового потока наблюдается пленочное кипение. Чтобы через паровую пленку передавалось большое количество тепла, необходим значительно больший температурный напор, чем при том же тепловом потоке в условиях пузырькового кипения. При теплообмене в режиме пленочного кипения температура обогреваемой поверхности почти всегда превышает точку плавления обычных металлов и сплавов. Поэтому явление перехода от пузырькового кипения к пленочному часто называют пережогом, а тепловой поток, при котором происходит это явление, - критическим тепловым потоком. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5