Увеличение - ток - эмиссия
Cтраница 2
 |
Характеристики диода, снятые практически. [16] |
Это объясняется, во-первых, исчезновением пространственного заряда, вследствие чего силовые линии электрического поля анода заканчиваются в области насыщения непосредственно на катоде и, содействуя выходу электронов, несколько увеличивают эмиссию. Это - основная причина плавного сгиба характеристик диода с вольфрамовым катодом, для которого еще можно приблизительно назвать величину тока насыщения. Вторая же причина увеличения тока эмиссии с ростом анодного напряжения особенно характерна для ламп с оксидными катодами: оксидный слой дополнительно нагревается проходящим сквозь него анодным током и дает эмиссию не только с поверхности, но и из углублений покрытия. В этих лампах ток насыщения вообще нельзя обнаружить, и рост анодного тока приходится ограничивать значением, безопасным для катода, но находящимся на подъеме характеристики. [17]
Мощность пушки зависит от анодного напряжения и площади эмиттирующей поверхности катода. При выборе тока эмиссии учитывают долговечность катода. Разрушение катода вызвано ионной бомбардировкой, интенсивность которой возрастает при увеличении тока эмиссии. Для повышения стабильности работы применяют питание всех элементов пушек только постоянным током. [18]
 |
Затрудненное испарение вольфрамовой нити накаливания из-за отражения атомов вольфрама от молекул газа, содержащегося в приборе. [19] |
Если, например, в условиях высокого вакуума рабочая температура ГР 800 С, то при наполнении лампы аргоном до р 3 мм рт. ст. рабочая температура Гр может быть повышена до 850 С, а при р 5н - 10 мм рт. ст. - до ГР 900 С. Такое повышение температуры ( на 100 С) соответствует согласно уравнению Ричардсона четырех-пятикратному увеличению тока эмиссии. Вообще же наполнение лампы газом имеет тот недостаток, что вследствие охлаждающего действия газа потребляемая при нагреве мощность увеличивается, что приводит к удорожанию лампы. [20]
Другая схема с применением разделительного трансформатора [98] не имеет в цепи катода дополнительных сопротивлений и поэтому позволяет регулировать ток накала в более широком диапазоне. Она была специально разработана для оксидных катодов, более чувствительных, чем вольфрамовые, к составу остаточных газов в вакуумной системе, и допускает изменение тока накала катода манометрического преобразователя в пределах 0 5 - 2 5 а. Напряжение на сетках ламп Л1 и Л2 изменяется таким образом, чтобы увеличение тока эмиссии вызывало уменьшение тока накала до первоначальной величины. Постоянство тока эмиссии поддерживается при помощи такой схемы в пределах 1 - - 0 5 % и определяется в основном тепловой инерцией оксидных катодов. [21]
Соотношение (8.7) называется формулой Ричардсона - Дешмена. Из этой формулы видно, что плотность термоэлектронного тока определяется температурой излучающей поверхности и работой выхода. Так как обе эти величины стоят в показателе экспоненты, то зависимость тока от них оказывается очень сильной. Так, повышение температуры вольфрамового катода с 1000 К до 2 500 К вызывает увеличение тока эмиссии примерно в 1016 раз. [22]
Поскольку в практике масс-спектрометрии в приборе МС-62 работа ионного источника на два масс-анализа-тора встречается впервые, невольно возникает сомнение: достаточно ли стабильны раздельные ионные пучки, вытягиваемые из общей ионной плазмы. Испытания нескольких разновидностей двухлучевого ионного источника показали, что стабильность во времени ионных пучков у нового источника не хуже, чем у обычных однощелевых. Кроме того, экспериментально установлено, что изменение давления в источнике сопровождается пропорциональным изменением ионных токов в обоих пучках. Зависимость ионного тока в пучке от ионизирующего напряжения близка к обычным источникам. С увеличением тока эмиссии электронов общий ионный ток линейно растет, а ионные токи в пучках несколько перераспределяются. На величину ионного тока, как и у обычных источников, наибольшее влияние оказывает потенциал вытягивающей линзы. С помощью раздельной регулировки вытягивающего потенциала для обоих пучков можно установить любое соотношение их интен-сивностей. [23]
Страницы: 1 2