Возвращение - атом
Cтраница 3
Атом не может находиться в этом неустойчивом, возбужденном состоянии дольше 10 - 8 - 10 - 9 с. Он стремится вернуться в более низкое энергетическое состояние. Возвращение атома в исходное состояние сопровождается заполнением вакансий в электронных оболочках электронами с других, более удаленных от ядра, орбиталей. В случае Оже-переходов только часть избытка энергии уносится Оже-электронами. [31]
Если для энергетического выхода значение больше единицы представляется необычным и реализуется в особых условиях, то квантовый выход люминесценции может быть больше единицы довольно часто, особенно в системах с дискретными уровнями энергии. Один квант падающего света может возбудить атом сразу на высокий энергетический уровень, минуя несколько промежуточных состояний. При возвращении атома в нормальное состояние через промежуточные уровни он может испустить несколько квантов света. Как отмечал С. И. Вавилов [143], квантовый выход люминесценции может быть больше единицы, если энергия квантов падающего света больше чем в два раза превышает энергию фотонов люминесцентного излучения. [32]
 |
Структурная схема частотной декады с косвенным синтезом частоты при помощи ФАПЧ.| Принцип работы молекулярного генератора. [33] |
Атом, находящийся в стационарном состоянии, не излучает энергию. При возвращении атома с более высокого энергетического уровня на низший он будет излучать энергию. Аналогичные явления могут происходить и в молекулах вещества. [34]
Атомы натрия могут перейти из основного состояния в состояния с более высокой энергией при бомбардировке их электронами или при нагревании металла до высокой температуры в пламени или в электрической дуге, или при поглощении атомами лучистой энергии, испускаемой внешним источником. Если атом находится в одном из состояний с более высокой энергией, то говорят, что он находится в возбужденном состоянии. При возвращении атома в состояние с более низкой энергией, излучается фотон совершенно определенной частоты, определяемой условием частот Бора. [35]
При поглощении светового кванта атом переходит в неустойчивое возбужденное состояние. Существует ряд процессов, ведущих к распаду этого состояния. Главные из них - спонтанное возвращение атома в нормальное состояние, сопровождаемое излучением фотона той же частоты, что и поглощенный ( резонансная флуоресценция); спонтанный переход на промежуточный уровень при излучении фотона меньшей частоты; переход на более нижний ( или более высокий) энергетический уровень в результате тушащих ( или возбуждающих) столкновений с другими атомами, молекулами или электронами; вынужденное излучение под воздействием другого фотона той же частоты. Одним из основных результатов таких процессов является излучение фотонов оптически возбужденными атомами, которое называют атомной флуоресценцией. [36]
Схема, разработанная Флуном и Банке [54, 57], трактует процесс спекания как двухразмерный процесс испарения - конденсации. Предполагается, что будет достигаться равновесие между атомами металла на металлических кристаллитах катализатора и теми, которые мигрируют к поверхности носителя. Допускается, что скорость, с которой атомы диффундируют с металлических кристаллитов, не зависит от размера кристаллитов, тогда как скорость возвращения атомов на поверхность принимается пропорциональной диаметру кристаллита. [37]
При прохождении нейтронов через твердое тело наблюдаются два типа взаимодействия нейтронов с ядрами кристаллической решетки. В первом случае в результате взаимодействия происходит изменение природы атомов, соударяющихся с нейтронами, т.е. процесс ядерного деления тяжелых атомов и образование новых. Во втором случае и результате взаимодействия природа атомов не меняется, но в твердом теле протекают процессы возбуждения атомных ядер с поглощением атомами нейтронной энергия в квантах и отдача ее при возвращении атомов в нормальное состояние. [38]
Напряжение, при котором появляются линии характеристического спектра, называется напряжением возбуждения. При этом напряжении энергия летящих электронов достаточна, чтобы при соударении выбить электроны с внутренних оболочек атомов за их пределы. Такие атомы находятся в возбужденном, нестабильном состоянии. Возвращение атома в стабильное состояние происходит при переходе электронов с заполненных оболочек на свободную с испусканием квантов электромагнитного излучения. [39]
При прохождении электрического тока через разреженный газ происходит ударная ионизация - движущиеся к аноду электроны соударяются с молекулами газа и вырывают валентные электроны. Процесс ионизации сопровождается рекомбинацией - ионы через некоторое время объединяются с электронами и образовавшийся нейтральный атом излучает излишек энергии в виде фотона. Если энергия движущегося электрона оказывается недостаточной для ионизации, то атом переходит в возбужденное состояние. При возвращении атома в нормальное состояние избыток энергии может быть излучен в виде фотона видимого света. [40]
 |
Диаграмма состояния система &-0. [41] |
Структурная неравновесность состоит в том, что при недостаточно термической активации атомы конденсата располагаются не в равновесных позициях, а сдвинуты на небольшие расстояния, меньше чем межатомные. При атом размеры областей упорядочения составляют десятки ангстрем, а сами области сильно разориентврованы. При температурном воздействии на конденсат инициируются, во крайней мере, два механизма кристаллизации: возвращение атомов в нормальные позиции и рост участков упорядочения с благоприятной ориентацией решетки. [42]
 |
Схематическое изображение мощной аргоновой лазерной трубки с. [43] |
В аргоновых лазерах приходится решать проблему катафореза атомов аргона. В самом деле, вследствие высокой плотности тока наблюдается значительная миграция ионов Аг в сторону катода. Вблизи катода ионы нейтрализуются электронами, эмиттированными с поверхности электрода, и нейтральные атомы стремятся скапливаться в прикатодной области. Для преодоления этой трудности в дисках делают дополнительные смещенные от центра отверстия, чтобы обеспечить за счет диффузии путь для возвращения атомов от катода к аноду. Отверстия проделываются таким образом, чтобы через возвратные отверстия не шел ток за счет того, что длина образующихся путей больше, чем длина пути через центральные отверстия. Заметим также, что в области разряда параллельно оси к трубке прикладывается постоянное магнитное поле. [44]
Процесс образования положительного иона состоит в вырывании электрона с электронной оболочки нейтрального атома, для чего необходимо затратить некоторую энергию. Для большинства атомов эта энергия лежит в пределах 9 - 15 эв. Если энергия, переданная атому, меньше энергии, необходимой для вырывания электрона, то ионизации не происходит. В этом случае может произойти возбуждение атома. Возбужденный атом обладает избытком энергии, которая освобождается в виде излучения ( обычно ультрафиолетового) при возвращении атома в нормальное состояние. [45]
Страницы: 1 2 3 4