Возвращение - частица
Cтраница 2
Он предложил разделить явления люминесценции на три класса: самостоятельное свечение), вынужденное ( несамостоятельное) свечение и рекомбинациоиное свечение. Самостоятельное излучение возникает при возвращении предварительно возбужденной частицы ( например, молекулы) в нормальное, невозбужденное, состояние, происходящем в результате действий внутренних полей частицы. Возвращение частицы в нормальное состояние сопровождается переходом электрона с одного энергетического уровня на другой, низший. Излучаемая энергия равна разности энергий обоих состояний молекулы. [16]
Если кинетическая энергия их в этот момент будет достаточно велика, чтобы оторваться от сольватирующихся молекул растворителя и приблизиться к поверхности кристалла, то силовое поле поверхности кристалла может эти частицы удерживать и они снова будут занимать места в кристаллической решетке растворяемого вещества. Скорость процесса возвращения частиц растворенного вещества из раствора в кристаллическую решетку прямо пропорциональна их концентрации в растворе и будет расти по мере накопления растворенного вещества в растворе. Когда скорости процессов перехода вещества из кристалла в раствор и из раствора в кристалл сравняются, концентрация вещества в растворе перестанет изменяться - раствор станет насыщенным и установится равновесие между двумя фазами. Если объем раствора велик, то такое растворение установится не скоро. При этом неизбежно возникает процесс диффузии, в результате которого растворимое вещество будет распространяться от поверхности кристалла в глубь раствора. [17]
 |
Спектры испускания ( а и поглощения ( б натрия.| Схема образования стоячей волны. [18] |
При поступательном движении свободной частицы ее скорость, а следовательно, и длина связанной с ней волны могут принимать любые значения. Иначе обстоит дело при вращении или колебании одной или нескольких частиц относительно друг друга. Если ири возвращении частицы в какую-либо точку пространства фаза имеющихся там колебаний не совпадает с фазой новой волны, франт которой движется вместе с частицей, то происходит частичное или полное гашение колебаний. Характер распространения волны и движения частицы изменяется. Она не может находиться в таком состоянии. Для получения устойчивого периодического движения частицы необходимо, чтобы фазы колебаний в одной точке при каждом обороте совпадали и получалась стоячая волна. [19]
Частица, находящаяся в возбужденном электронном состоянии, обладает очень небольшой продолжительностью жизни - около 10 - 8 сек. Это связано с наличием ряда физических процессов дезактивации возбужденной частицы. Прежде всего возможно возвращение частицы в основное состояние с испусканием кванта света. Это явление носит название флуоресценции. [20]
Частица в возбужденном состоянии обладает очень небольшой продолжительностью жизни - порядка 10 - 8 сек-1. Это связано с наличием ряда физических процессов дезактивации возбужденной частицы. Прежде всего возможно возвращение частицы в основное состояние с испусканием кванта света. Это явление носит название флуоресценции. [21]
Рассмотрим, как происходит процесс генерации. Система накачки создает в рабочем теле инверсную населенность. После этого начинается процесс спонтанного возвращения частиц в невозбужденное состояние. При этом частицы испускают фотоны. Те из них, которые испущены под углом к оси резонатора, выходят через боковую поверхность и в процессе генерации не участвуют. Их поток быстро иссякает. [22]
 |
Схема превращений. [23] |
Частица, находящаяся в возбужденном электронном состоянии, обладает очень небольшой продолжительностью жизни - около 10 - 8 сек. Это связано с наличием ряда физических процессов дезактивации возбужденной частицы. Прежде всего возможно ( Tjf возвращение частицы в основ - - ное состояние с испусканием кванта света. Это явление носит название флуоресценции. [24]
В случае максимума U ( x) - рис. 5.11 б - смещение частицы в любую сторону приводит к тому, что и ускорение оказывается направлено в сторону смещения, так что вернуться в точку XQ частица не может. Но он отличается от вариантов рис. 5.11 б в лишь функционально, возвращения частицы в положение равновесия не происходит. [25]
Кривая / ( г) позволяет качественно объяснить молекулярный механизм появления сил упругости в твердых телах. Действие сил притяжения между частицами препятствует растяжению твердого тела и способствует возвращению частиц в первоначальные положения. При сильном сжатии твердого тела частицы сближаются на расстояния, меньшие г0) силы отталкивания между частицами препятствуют дальнейшему сжатию и также способствуют возвращению частиц в первоначальные положения. [26]
Кривая / ( г) позволяет качественно объяснить молекулярный механизм появления сил упругости в твердых телах. Действие сил притяжения между частицами препятствует растяжению твердого тела и способствует возвращению частиц в первоначальные положения. При сильном сжатии твердого тела частицы сближаются на расстояния, меньшие гс, силы отталкивания между частицами препятствуют дальнейшему сжатию и также способствуют возвращению частиц в первоначальные положения. [27]
 |
Спектры испускания ( а и поглощения ( б натрия. Для каждой пары линий ( дуплета в спектре испускания указана энергия ( в электрон-вольтах верхнего возбужденного уровня. [28] |
С увеличением кинетической энергии частицы растет частота колебаний. При поступательном движении свободной частицы ее скорость, а следовательно, и длина связанной с ней волны могут принимать любые значения. Иначе обстоит дело при вращении или колебании одной или нескольких частиц относительно друг друга. Если при возвращении частицы в какую-либо точку пространства фаза имеющихся там колебаний не совпадает с фазой новой волны, фронт которой движется вместе с частицей, то происходит частичное или полное гашение колебаний. Характер распространения волны и движения частицы изменяется. Она не может находиться в таком состоянии. Для получения устойчивого периодического движения частицы необходимо, чтобы фазы колебаний в одной точке при каждом обороте совпадали и получалась стоячая волна. [29]
Этот и последующие параграфы посвящены собственно симметричному случайному блужданию на прямой. Основываясь только на комбинаторных свойствах путей ( только на принципе отражения), мы получим некоторые глубокие и неожиданные закономерности поведения блуждающей частицы. При решении задачи о возвращении будем рассматривать пути, соединяющие начало координат с точками ( х, 0), где х - 2п, так как возвращение частицы в нуль может происходить только в четные моменты времени. Событие, состоящее в том, что возвращение в нуль произошло на 2п - м шаге, связано лишь с первыми 2п перемещениями частицы. В силу симметрии все 22п возможные траектории длины 2п оказываются равновозможными. [30]
Страницы: 1 2