Дальнейшее увеличение - параметр
Cтраница 2
 |
Экспериментальные значения. [16] |
При дальнейшем увеличении параметра Zi кривые практически не изменяются. КривДя / соответствует шести граничным условиям 5 /, ( t 1 3, 5, 7, 9, 13), общим в которых является то, что они не допускают перемещений вдоль образующей. [17]
 |
Зависимости средних удельной длины контуров ( а и их числа ( б от. [18] |
При дальнейшем увеличении параметра Ро ( ж) метод плавных возмущений перестает быть справедливым и необходимо принимать во внимание нелинейный характер уравнения для комплексной фазы волнового поля. Эта область флуктуации, называемая областью сильных фокусировок, очень трудна для аналитических исследований. При дальнейшем же увеличении параметра Ро ( ж) ( Ро ( ж) Ю) статистические характеристики интенсивности выходят на режим насыщения, и эта область изменения параметра Ро ( ж) называется областью сильных флуктуации интенсивности. [19]
 |
Изменение безразмерных коэффициентов теплоотдачи а и массоотдачи б при инверсии ламинарного пограничного слоя. [20] |
При дальнейшем увеличении параметра вдува в диапазоне 1 0у2 47 формируется пограничный слой с конвективной скоростью, направленной в сторону, противоположную первоначальному потоку. [21]
 |
Последовательные первичные бифуркации из термодинамической ветви. сплошная линия означает устойчивую ветвь, штриховые линии соответствуют неустойчивым ветвям. [22] |
При дальнейшем увеличении параметра структуры распределения концентрации усложняются еще больше. Относительная устойчивость этих структур зависит от - появления вторичных и более высоких бифуркаций. [23]
В действительности, при дальнейшем увеличении параметра накачки появляются дополнительные фазовые переходы, хотя это и не видно из уравнения движения (18.2.27), поскольку это уравнение ограничено одномодовым режимом и низшим порядком нелинейности. По мере постепенного роста степени возбуждения лазера могут возбуждаться все больше и больше мод. Если их фазы коррелированы или заперты, результирующее лазерное поле переходит в режим регулярных периодических пульсаций или пичковый режим, тогда как в случае незапертых фаз, поле становится по существу хаотическим, несмотря на то, что оно по-прежнему описывается детерминированным уравнением движения ( Uspenskii, 1963; Korobkin and Uspenskii, 1963; Risken and Nummedal, 1968a, b; Graham, 1975; Haken, 1975a, b, 1977, гл. Если учитывать влияние флуктуации, то обнаружится, что резкие скачки в поведении системы, показанные на рис. 18.4, пропадают. Однако, концепция фазового перехода остается применимой, и аналогия между фазовыми переходами в лазерах и в других системах сохраняется. Хотя при учете квантовых флуктуации амплитуда света § не равна больше нулю ниже порога, фазовый переход проявляется в изменении статистических свойств лазерного поля. [24]
Система перестает быть устойчивой при дальнейшем увеличении параметра. [25]
 |
Некоторые фундаментальные свойства металлов в наноструктурном ( НС и крупнокристаллическом ( КК состояниях. [26] |
Это упорядочение не является полным, но дальнейшее увеличение параметра дальнего порядка происходит только при более высоких температурах, близких к 1300 К, когда зерна вырастают до относительно больших размеров. Хотя физическая природа разупорядочения интерметаллидов при ИПД и последующее их переупорядочение при нагреве требуют дальнейших исследований, важно отметить, что, следуя полученным результатам, становится ясным, что переупорядочение в NiyU обусловлено, в первую очередь, не рекристаллизационньши процессами, а процессами возврата, связанными с перестройками дислокационной структуры на границах и в теле зерен. [27]
Это упорядочение не является полным, однако дальнейшее увеличение параметра дальнего порядка происходит только при намного более высоких температурах, близких к 1300 К, когда зерна вырастают до относительно больших размеров. Хотя физическая природа разупорядочения интерметаллидов при ИПД и последующее их переупорядочение при нагреве требуют дальнейших исследований, важно отметить, что, следуя полученным результатам, становится ясным, что переупорядочение в NiaAl обусловлено, в первую очередь, не рекристаллизационными процессами, а процессами возврата, связанными с перестройками дислокационной структуры на границах и в теле зерен. [28]
Результаты, полученные в макетных экспериментах, позволяют надеяться на дальнейшее увеличение параметров лазеров с пучком. [29]
 |
Распределение вероятностей интенсивности / лазерного поля в стационарном состоянии при различных значениях параметра накачки а. Значение а 0 соответствует порогу генерации. [30] |
Страницы: 1 2 3 4 5