Дальнейшее увеличение - частота
Cтраница 3
При дальнейшем увеличении частоты амплитудно-частотная характеристика стремится к нулю. [31]
При дальнейшем увеличении частоты характерным становится перераспределение энергии между основными волнами и вновь возникшими распространяющимися гармониками. За точкой скольжения колебания Ь0 1 и В0 сглажены. В окрестностях точек скольжения эффект перераспределения энергии не сопровождается для данной решетки особыми аномалиями, хотя н наблюдается явление излома функций дифракционных зависимостей в самих точках скольжения. [32]
 |
Частотная зависимость входного сопротивления короткозамкнутого отрезка линии. [33] |
При дальнейшем увеличении частоты входное сопротивление становится чисто емкостным, так как значения тангенса отрицательны. Аналогичное явление наблюдается в последовательном резонансном LC-контуре. При дальнейшем повышении частоты рассмотренные выше явления периодически повторяются. [34]
При дальнейшем увеличении частоты со2Г1Г2 - 1, t7Bp0 и конец вектора UB передвигается по - нижней полуокружности. Наконец, при о о вновь tVBa 7Bp0 [ знаменатели (5.64) и (5.65) содержат более высокую степень со ( т4), чем числители ( со2 и со3) ] и конец вектора UB возвращается в начало координат. [35]
При дальнейшем увеличении частоты yj продолжает падать и достигает отрицательных значений, при со - оо она стремится к нулю. В отличие от случая со С к0 большая ось эллипса теперь перпендикулярна направлению поля. Зависимость у / и / от частоты при слабом затухании представлена на фиг. Если, напротив, затухание очень велико, а. Z ( w) переходит в нормальную релаксационную кривую ( фиг. При этом потери имеют максимальную величину па частоте со сорелакс; возникновение потерь вблизи частоты Ырелакс сопровождается непрерывным убыванием вещественной части восприимчивости, причем для со - соре акс имеем снова / - / о 2 - В отличие от резонансного хода в случае релаксационного характера кривой имеем повсюду) ( 0, а максимум и минимум - /, характерные для резонанса, исчезают. [36]
При дальнейшем увеличении частоты ( обычно в инфракрасной области) вновь становится возможным макроскопическое описание поля и понятие е вновь приобретает смысл. В этой области частот е ( ш) имеет большую отрицательную вещественную и малую мнимую части. [37]
При дальнейшем увеличении частоты он, колеблясь, приближается к единице. Это значит, что чувствительность громкоговорителя на высоких частотах будет падать как со 1, если механическое сопротивление подвижной системы сохраняет инерциальный характер. Практика построения громкоговорителей показывает, однако, что такого резкого падения не происходит. [38]
При дальнейшем увеличении частоты интенсивность уменьшается до нуля при со - оо. [39]
 |
Вид частотных характеристик замкнутого привода. а - при отсутствии скачкообразного резонанса. 6 - при наличии скачкообразного резонанса. [40] |
При дальнейшем увеличении частоты привод работает как нелинейная система и поэтому логарифмическая амплитудная характеристика замкнутого привода, как н в предыдущем случае, отличается от кривой 2Г 1р, фг. [41]
 |
Изображение на экране кинескопа при частоте импульсов, вдвое превышающей частоту строчной развертки.| Определение максимального количества мелких деталей на экране кинескопа. [42] |
При дальнейшем увеличении частоты П - об-разных импульсов, получаемых от генератора 3, в силу ограниченности разрешающей способности системы вертикальные узкие полоски на экране начнут сливаться, терять контрастность. [43]
 |
Частотные характеристики внутреннего сопротивления заряженной батареи 6СТ - 54 при различных температурах. [44] |
При дальнейшем увеличении частоты внутреннее сопротивление приобретает индуктивный характер. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5