Cтраница 2
В результате максимумы тока коронирующей системы ( рис, 1 - 11) оказываются сдвинутыми относительно максимумов напряжения. Это обстоятельство указывает на то, что в токе коронирующей системы наряду с активной составляющей, вызванной перемещением объемного заряда в электрическом поле, должна содержаться и реактивная ( емкостная), обусловленная несимметрией моментов вспышки и угасания короны относительно максимума напряжения в каждый полупериод. [16]
Они показывают, что на большей части интервалов горе-v ния короны ток возврата составляет лишь относительно небольшую О - часть ионного тока у поверхности провода. Вблизи момента угаса-ния короны положение изменяется. В связи с этим момент угасания короны не совпадает с моментом прохождения полного тока через нуль, а сдвинут несколько в сторону меньших времен. Вышеуказанные причины убыли объемного заряда из внешней зоны не равнозначны по количественным результатам. Об этом свидетельствуют построенные на рис. 1 - 4 на основании соответствующих расчетов для второго и третьего полупериодов после включения напряжения кривые зависимости от времени мгновенных значений рекомбинировавшего объемного заряда ( сплошные линии), а также заряда, вернувшегося на провод ( пунктирные линии); оба заряда отнесены к 1 см длины провода. [17]
Если начальное напряжение короны с повышением частоты в определенном диапазоне на гладких проводах практически не изменяется, то с напряжением угасания короны дело обстоит несколько иначе. При этом под напряжением угасания будем подразумевать минимальное значение амплитуды приложенного напряжения, при котором еще существует заметная корона на проводе. Если при напряжении промышленной частоты напряжение угасания короны практически равно начальному, то с ростом частоты наблюдается его заметное падение. Мгц было установлено существенное уменьшение напряжения угасания. [18]