Точечное изображение
Cтраница 4
Последним достижением в этой области является прибор Кортни-Пратта ( [20, 21] и рис. 147), в котором устранены все механически движущиеся части. Светящееся точечное изображение детонирующего заряда движется по поверхности фотокатода. Образующийся при этом электронный луч фокусируется и отклоняется линейно изменяющимся полем в электронно-оптическом преобразователе. Никакого ясного предела для скорости регистрации пока не найдено, и уже достигнуто разрешение событий, разделенных промежутком времени 10 - 8 сек. Например, изучение искрового инициирования взрыва нитроглицерина показывает, что возникающее вначале медленное горение превращается приблизительно через 30 мксек в быструю взрывную реакцию. С другой стороны, при искровом инициировании такой типичной соли, как азид свинца, детонация наступает мгновенно, без какого-либо предварительного периода медленного горения. [47]
Распределенный заряд при фокусировке пучка в точку приводит к появлению бесконечной электростатической силы отталкивания. В результате точечное изображение точечного объекта может быть образовано только тогда, когда первеанс пучка ( см. уравнение (2.190)) пренебрежимо мал. Для любого конечного тока пучка минимальный достижимый размер изображения ограничивается пространственным зарядом. К счастью, как будет видно в дальнейшем, при обычных токах пучка и энергиях первеанс очень мал и влиянием распределенного пространственного заряда, таким образом, можно пренебречь. Распределенный пространственный заряд может влиять на изображение только для очень тяжелых ионов и / или при чрезвычайно низких энергиях. В этих случаях удобно рассматривать размытие пространственного заряда у изображения как добавку к диску сферической аберрации. [48]
 |
Диаграмма периодических траекторий и их устойчивость. [49] |
Численная реализация указанного метода точечных изображений облегчается тем фактом, что задача ( 1) является кусочно-интегрируемой. Вся траектория склеивается из дуг параболических траекторий движения точки в однородном поле тяготения; переход с одной параболы на другую происходит в момент удара. [50]
 |
Определение положения узловых точек.| Построение изображения в тонкой линзе, помещенной в однородную среду. [51] |
Покажем теперь, что в электроннооптической системе, поле которой ограничено в направлении оси z, также существуют кардинальные точки и плоскости, полностью характеризующие ее свойства, если предмет и изображение находятся за пределами поля. Отметим, что для нахождения положения точечного изображения достаточно найти точку пересечения только двух траекторий. Как уже указывалось, в случае наличия магнитного поля электроны не остаются при своем движении в одной меридиональной плоскости, а поворачиваются вокруг оси z, описывая пространственные траектории. [52]
Сущность этого метода заключается в регистрации точечных изображений траектории движения. Регистрацию движений производят на неподвижную пленку фотоаппарата или на подвижную пленку кинокамеры. Перед съемкой циклограммы на подвижные части тела ( на сочленения) прикрепляют лампочки ( от Карманного фонаря), в случае киноциклографии к тем же местам прикрепляют контрастные по отношению к снимаемому фону кружочки диаметром 10 - 12 мм. [53]
В результате двукратных отражений лучи идут, как от точечного источника, расположенного на оси зеркала позади его вершины на расстоянии 2Р - - Р / 2 от линзы. После прохождения этих лучей через линзу получается точечное изображение на расстоянии / 2 5 / уЗ от линзы. [54]
Так же расположен и линейный фокус линзы, образованный действительным пересечением лучей. В этой плоскости точечному предмету будет соответствовать точечное изображение, положение которого определяется пересечением любых двух траекторий, выходящих из точечного предмета. Траектории представляют собой решение линейного однородного уравнения ( 8, 15), которое с точностью до двойки в знаменателе последнего члена левой части совпадает с уравнением ( 4 24а) для полей с вращательной симметрией. Поэтому здесь можно применить то же построение, которое было применено для нахождения положения предмета в линзах с симметрией вращения, введя, так же как и там ( см. гл. [55]
Поместив в Р точечный источник, получим в Q его точечное изображение. Таким образом, рассмотренная электроннооптическая система создает точечное изображение точечного источника электронов, независимо от того, находится ли он на оси или вблизи от нее. [56]
Наиболее полную информацию о точечном изображении дает функция распределения комплексной амплитуды, получаемая с помощью интеграла Френеля - Кирхгофа на основе волнового фронта, формируемого оптической системой в ее выходном зрачке. Первая представляет собой распределение интенсивности света в точечном изображении. [57]
Аберрация, называемая дисторсией, связана с различным увеличением деталей объекта, находящихся на разном расстоянии от оптической оси, так что изображения прямых линий оказываются искривленными и нарушается подобие в геометрической форме между предметом и его изображением. И наконец, возможно искривление изображения, при котором точечные изображения, возникающие от плоского объекта, перпендикулярного оптической оси, лежат не на плоскости, а на искривленной поверхности. [58]
Страницы: 1 2 3 4