Упругость - каучук
Cтраница 2
Куб о Рйого, Упругость каучука, 1947, с. [16]
С повышением температуры модуль упругости каучуков, как и газов, растет примерно пропорционально температуре. Все это свидетельствует о том, что упругость полимеров в высокоэластическом состоянии имеет иную природу, чем упругость обычных твердых тел, и скорее напоминает упругость, свойственную газам. [17]
Эксперименты [278] показали, что упругость каучука связана преимущественно с изменением энтропии. [18]
Поправка берется согласно кинетической теории упругости каучуков; эта поправка довольно мала, и в ряде случаев ею можно пренебречь. После такого приведения экспериментальные кривые снова строят, как показано на рис. IX.14 слева. Теперь эти приведенные кривые можно сдвигать вдоль временной шкалы по отношению к стандартной кривой ( Т0 25 С) до тех пор, пока части кривых не совместятся и не будет образована одна обобщенная кривая, показанная на рис. IX.14 справа. Отрезок, на который следует сдвинуть каждую исходную кривую вдоль оси логарифма времени для получения обобщенной кривой, носит название фактора сдвига. [19]
Согласно полученным формулам, модуль упругости каучука обратно пропорционален среднему молекулярному весу цепей между двумя сшивками Мс. Влияние захлестов может быть оценено следующим образом. Если до вулканизации цепь имеет s переплетений ( захлестов) с другими цепями, то после вулканизации это число уменьшится до av, где v - число сшивок, приходящееся на цепь, а [ 1, так как сшивки могут уничтожить переплетения ( захлесты), возникнув именно в тех местах, где были захлесты. Переплетения и нулка-низационные узлы не вполне эквивалентны. [20]
Поправка, берется согласно кинетической теории упругости каучуков; эта поправка довольно мала, и в ряде случаев ею можно пренебречь. После такого приведения экспериментальные кривые снова строят, как показано на рис. IX.14 слева. Теперь эти приведенные кривые можно сдвигать вдоль временной шкалы по отношению к стандартной кривой ( Т 25 С) до тех пор, пока части кривых не совместятся и не будет образована одна обобщенная кривая, показанная на рис. IX.14 справа. Отрезок, на который следует сдвинуть каждую исходную кривую вдоль оси логарифма времени для получения обобщенной кривой, носит название фактора сдвига. [21]
Рассмотрим прежде всего современное состояние физики упругости каучука. Как уже указывалось, сеточная теория Джемса и Гута - газовая теория, фактически игнорирующая межмолекулярное взаимодействие. Мы видели, что эта теория дает удовлетворительное согласие с опытом лишь при малых растяжениях. При больших растяжениях теоретическая кривая идет выше экспериментальной, при еще больших - возникает кристаллизация, никак сеточной теорией не описываемая. Сеточная теория принципиально пригодна только для малых деформаций, так как она исходит из Гауссовой статистики цепей. Мы видели, что сеточная теория противоречит опыту в оценках величин, зависящих от давления, - при вычислении энергетической силы. [22]
Природа высокоэластичного состояния хорошо характеризуется кинетической теорией упругости каучука. Кривые растя - щении действия внешней силы, растягивав-жения каучука и стали. [23]
 |
Кривые растяже - дуль высоко эластичности уменьшается ния каучука и стали. в несколько раз и материал способен ис. [24] |
Природа высокоэластичного состояния хорошо характеризуется кинетической теорией упругости каучука. [25]
Природа высокоэластичного состояния хорошо характеризуется кинетической теорией упругости каучука. Согласно основным представлениям этой теории 1 ] ри растяжении каучука происходит рас-пр ямление и сближение цепей, в то время как тепловое движение час - тиц, и, в частности, вращение отде льйьБГзвеньев цеп и. [26]
Природа высокоэластичного состояния хорошо характеризуется кинетической теорией упругости каучука. Согласно основным представлениям этой теории, при растягивании каучука происходит распрямление и сближение цепей, в то время как тепловое движение частиц, и в частности вращение отдельных звеньев цепей, противодействует таким изменениям и по прекращении действия внешней, силы, растягивавшей каучук, он вновь возвращается в свое, первоначальное состояние. Кинетическая теория упругости каучука, построенная на этих представлениях, развилась в настоящее время в количественную теорию упругих свойств каучука. [27]
 |
Диаграмма нагрузка - удли - состоянии. В этих случаях уже нельзя нение для вулканизованного нату - к. [28] |
Эти факты делают возможным создание общей теории упругости каучука: пренебрегают всеми зависящими от времени эффектами и предполагают, что деформированное состояние материала в каждый момент времени однозначно определяется напряженным состоянием в тот же момент времени. [29]
 |
Типичная кривая зависимости относительной деформации от напряжения для каучукоподобного полимера. [30] |
Страницы: 1 2 3 4