Cтраница 1
Дисперсия электромагнитных волн связана со свойствами среды. [1]
Следовательно, источником дисперсии электромагнитных волн служит электрическая проводимость среды а и связанное с ней поглощение электромагнитной энергии в таких средах. [2]
Это явление называется дисперсией электромагнитных волн. Мы не будем исследовать его, а просто примем, что между k и со имеется зависимость, отличная от прямой пропорциональности. [3]
При малейшем отклонении массы фотона от нуля возникла бы дисперсия электромагнитных волн в пустоте, что размазало бы по небу спектры галактик. [4]
Итак, если dt / dp велико, то флуктуации концентрации не оказывают заметного влияния на диэлектрические свойства растворов в области дисперсии электромагнитных волн. [5]
Для дальнейших уточнений выводов из работы [2] нами был рассмотрен характер действия флюктуации на диэлектрические свойства растворов в области частот, где имеет место дисперсия электромагнитных волн. [6]
В случае идеальной диэлектрической среды плоские волны распространяются без потерь и без деформации их формы. В рассматриваемом нами случае отсутствует дисперсия электромагнитных волн. [7]
Экситонный поляритон в диэлектрической среде представляет собой распространяющуюся моду, в которой электромагнитная волна связана с волной поляризации экситонов. Для получения дисперсионной кривой поляритона, изображенной на рис 6.22, начнем с обычного выражения для дисперсии электромагнитной волны: cj2 с2 2 / е ( 6.114 а), где cj и k являются, соответственно, частотой и волновым вектором электромагнитной волны, с - скорость света в вакууме и е - диэлектрическая функция среды. [8]
Зависимость фазовой скорости электромагнитной волны в среде от частоты волны называется дисперсией. Среды, в которых наблюдается это явление, называются диспергирующими средами. Дисперсия электромагнитных волн отсутствует. [9]
Это согласуется с утверждением, что ( Аф) 2 в таких растворах описывает мелкоструктурные флуктуации концентрации. Выше было показано, что вне области дисперсии электромагнитных волн отклонения диэлектрических свойств растворов от уравнений Онзагера и Клаузиуса - Мосотти могут быть вызваны влиянием флуктуации концентрации. Естественно было предположить, что и при частотах электромагнитного поля, соответствующих области дисперсии электромагнитных волн, трудности теоретического истолкования наблюдаемых зависимостей ei и Е2 для растворов неассоциированных жидкостей могут быть преодолены или по крайней мере уменьшены, если будет выполнен учет влияния флуктуации концентрации на EI и е2 растворов. [10]
Не следует преувеличивать полноты информации, представленной нашим повседневным опытом. Порядок цветов в радуге любой природы таков, что из него следует рост п с частотой. А во-вторых, для электромагнитных волн существенно более высокой частоты - жестких рентгеновских лучей - коэффициент преломления любого вещества оказывается очень близок к единице. Дисперсия электромагнитных волн - явление сложное, функция п ( ш) немонотонна и включает области непрозрачности. [11]
Это согласуется с утверждением, что ( Аф) 2 в таких растворах описывает мелкоструктурные флуктуации концентрации. Выше было показано, что вне области дисперсии электромагнитных волн отклонения диэлектрических свойств растворов от уравнений Онзагера и Клаузиуса - Мосотти могут быть вызваны влиянием флуктуации концентрации. Естественно было предположить, что и при частотах электромагнитного поля, соответствующих области дисперсии электромагнитных волн, трудности теоретического истолкования наблюдаемых зависимостей ei и Е2 для растворов неассоциированных жидкостей могут быть преодолены или по крайней мере уменьшены, если будет выполнен учет влияния флуктуации концентрации на EI и е2 растворов. [12]
Аф) 2 - средний по всем элементам объема dV квадрат флуктуации концентрации. Согласно уравнению ( 18 6), разность ел-е зависит от статистического среднего квадрата флуктуации концентрации ( Аф) 2, которое, в свою очередь, зависит от величины элемента объема dVV / L. С ростом dV величина ( Аф) 2 стремится к нулю. Значение ( Аф) 2 может быть найдено несколькими независимыми способами ( см. примеры в § 19 и далее), один из которых заключается в следующем. Как уже было отмечено, уравнение ( 18 2) и вытекающее из него уравнение ( 18 6) выведены при условии, что поглощением электромагнитных волн можно пренебречь. Поэтому уравнения ( 18 2) и ( 18 6) применимы не только в низкочастотной области, где E BS, но и в оптическом диапазоне частот, лежащем за областью дисперсии электромагнитных волн. [13]
Дело обстоит гораздо сложнее, когда излучение распространяется в материальной среде. С точки зрения электронной теории взаимодействие излучения и вещества заключается в воздействии электромагнитной волны на электрические заряды, входящие в состав атомов вещества. Это воздействие сводится к возбуждению колебаний электронов в такт с колебаниями проходящей через среду электромагнитной волны, в результате чего возбужденные колебания зарядов приводят к испусканию вторичных электромагнитных волн. Вторичные волны, испускаемые соседними атомами, оказываются когерентными и интерферируют друг с другом. В результате такой интерференции излучение среды в стороны почти полностью нивелируется, а взаимная интерференция первичной и вторичных волн, приводит к возникновению результирующей волны, которая распространяется в первоначальном направлении, но с фазовой скоростью, меньшей, чем скорость излучения в вакууме. Таким образом, следствием взаимодействия излучения с атомами и молекулами вещества является прежде всего уменьшение скорости распространения излучения в реальной среде по сравнению с вакуумом. Если при этом скорость распространения излучения в среде сч меняется с частотой, то будет происходить так называемая дисперсия электромагнитных волн в данной среде. [14]