Cтраница 2
Проверка уравнения первого закона термодинамики показывает, что оно точно удовлетворяется. [16]
В уравнении первого закона термодинамики изменение энергии системы выражается через алгебраическую сумму количеств воздействия. [17]
Рассмотрим это уравнение первого закона термодинамики. [18]
Как выражается уравнение первого закона термодинамики для каждого из рассмотренных процессов. [19]
При выводе уравнения первого закона термодинамики ( 56) для потока газа использовались два наиболее общих закона природы: закон сохранения энергии и второй закон Ньютона, поэтому уравнение ( 56) справедливо как для обратимых, так и для необратимых процессов, как для идеальных газов, так и для реальных газов и паров. [20]
Какой вид имеет уравнение первого закона термодинамики для потока применительно к процессу адиабатного дросселирования. [21]
Таким образом, уравнение первого закона термодинамики для открытой системы, кроме обмена теплотой и работой с окружающей средой, учитывает энтальпии, принесенные в систему и унесенные из нее потоками вещества. [22]
Ранее уже записывалось уравнение первого закона термодинамики применительно к энергетическим изменениям при химических реакциях. [23]
Последнее вытекает из уравнения первого закона термодинамики. [24]
Полученное уравнение называют уравнением первого закона термодинамики для потока газа. [25]
Таким образом, из уравнения первого закона термодинамики получено уравнение адиабаты, устанавливающее зависимость давления от объема в адиабатном процессе. [26]
Термодинамическая задача решается интегрированием уравнения первого закона термодинамики в форме Лагранжа. Вывод уравнения первого закона термодинамики для необратимых процессов, имеющих место в цилиндре поршневой машины, основывается на принципе экстремума элемента теплоты в обратимых процессах. [27]
Основой решения этой задачи является уравнение первого закона термодинамики, записанное при соблюдении условий, присущих рассматриваемому процессу. [28]
Выше было сказано, что уравнения первого закона термодинамики, выведенные для неподвижного рабочего тела, справедливы и для потока. [29]
Три величины, входящие в уравнение первого закона термодинамики, обладают разными свойствами. Теплота и работа не являются свойствами системы, это характеристики процессов взаимодействия системы с окружающей средой. Теплота характеризует микрофизическую форму обмена энергией между системой и средой, она связана с хаотическим тепловым движением частиц. Работа характеризует энергообмен на макроскопическом уровне, она сопряжена с направленным перемещением макроскопических тел. [30]