Cтраница 1
Уравнения излучения, полученные в разд. [1]
Теоретически исходя из уравнения излучения звука в окружающую среду с учетом ряда упрощений получена зависимость звукового давления от расхода и плотности газа. [2]
Теоретически, исходя из уравнения излучения звука в окружающую среду, с учетом ряда упрощений получена зависимость звукового давления от расхода и плотности газа. [3]
Были сделаны попытки вывода уравнений излучения газов. Полученные уравнения являются слишком сложными для их практического использования. [4]
Таким образом, для решения уравнения излучения необходимо вычислить резольвенту Г, которая однозначно связана только с оптико-геометрическими параметрами систем. В этом и состоит основное преимущество метода, о котором мы говорили выше: величина резольвентной функции не зависит от температуры ( энергетических факторов) и однажды вычисленная для данной системы справедлива при изменении условий задачи. [5]
Таким образом видно, что приближение Роселанда представляет собой асимптотическую форму уравнений излучения. [6]
Коэффициент 4 / 3 оспаривался [5], и поэтому наиболее простым подтверждением уравнения ( 10) является то обстоятельство, что оно следует из асимптотической формы уравнения излучения для оптически толстой среды. Рассмотрим слой газа толщиной L, ограниченный абсолютно черными поверхностями, внутри которого происходит перенос тепла только за счет излучения. [7]
При Re 105 акустические характеристики струй практически не зависят от числа Рейнольдса, поэтому ( р будет зависеть только от числа Маха. Для определения ее вида в случае неизотермических струй в [2] проведен анализ уравнений излучения звука струями малой плотности, аналогичных уравнениям Лайтхилла [3] для изотермических струй. [8]
Рассмотрим, как связаны одно с другим явления гидродинамики горения и диффузии, с одной стороны, и явления излучения - с другой. Из формул ( 2 - 41) и ( 2 - 191) видно, что в уравнения излучения не входят величины, определяющие протекание явлений гидродинамики, диффузии и горения. В эти уравнения входят величины химического тепловыделения в единице объема и вектор массовой скорости среды. Поля этих величин определяются в результате протекания явлений гидродинамики, диффузии горения. [9]
Рассмотрим, как связаны одно с другим явления гидродинамики горения и диффузии, с одной стороны, и явления излучения - с другой. Из формул ( 2 - 41) и ( 2 - 191) видно, что в уравнения излучения не входят величины, определяющие протекание явлений гидродинамики, диффузии и горения. В эти уравнения входят величины химического тепловыделения в единице объема и вектор массовой скорости среды. Поля этих величин определяются в результате протекания явлений гидродинамики, диффузии и горения. [10]
Полученный вывод сделан для излучающих систем с заданным полем температур в объеме и для ограничивающих поверхностей. Такое обобщение будет логическим следствием линейности лучистых потоков всех видов и единственности решения системы уравнений. Формулировка этого положения была уже дана в работах [5; 7], где она была названа правилом сложения корней уравнений излучения. Ниже приведена более общая формулировка этого положения. [11]