Cтраница 2
Два уравнения импульсов и краевые условия ( принципиально неограниченное число) на стенке полностью определяют поток в пограничном слое. [16]
Сравнение уравнений импульса с уравнениями энергии показывает, что решение первых, по-видимому, заметно сложнее. Это связано не только с большим числом членов в уравнении движения, но также и с тем, что эти члены с большей очевидностью являются нелинейными и взаимообусловленными. [17]
Проекция уравнения импульсов на нормаль к поверхности тела не содержит вязких членов, что понижает порядок уравнения на единицу. Неизвестная до полного решения задачи функция ys ( x) ( ys - обезразмеренный на RQ отход ударной волны) может быть определена из используемых в качестве граничных условий на ударной волне обобщенных соотношений Ренкина-Гюгонио, учитывающих эффекты молекулярного переноса в ударной волне. [18]
Использование уравнения импульсов на границе раздела фаз в принятой постановке задачи о движении в слое не является необходимым. Это уравнение определяет компоненты напряжений в твердой среде на границе у у ( х): ауу - р и аху - лди / ду. [19]
Аналогично уравнению импульсов для динамического пограничного слоя можно получить интегральное соотношение и для теплового слоя. [20]
В уравнении импульсов (22.6) появится дополнительный член, обусловленный расхождением или схождением линий тока. [21]
А из уравнения импульса (30.6) следует, что чем меньше меняется скорость потока, тем меньше и разность давлений. [22]
Выписанные ранее уравнения импульса (1.1), уравнение полной энергии (1.5) и уравнения Гиббса (1.12), ( 1 - 13) фаз остаются справедливыми. [23]
В это уравнение импульсов из опытных данных подставляются од-нопараметрическое семейство распределений средних турбулентных скоростей, а также эмпирический закон касательных напряжений т0 на стенке. Получаемые отсюда расчетные формулы профилей скорости в пограничном турбулентном слое обладают достаточной точностью. Этому вопросу посвящены в сборнике работы ряда других авторов. [24]
А из уравнения импульсов (30.6) следует, что чем меньше меняется скорость потока, тем меньше и разность давлений. Именно поэтому волновое сопротивление на косом скачке уплотнения значительно меньше, чем на прямом. [25]
Мы получили уравнение импульсов для системы: производная по времени от полного импульса системы материальных точек равна сумме всех действующих на систему внешних сил. Таким образом, импульс системы изменяется только под действием внешних сил, внутренние же силы никакого влияния на импульс системы не оказывают. [26]
Наряду с уравнением импульсов существуют и другие интегральные соотношения для пограничного слоя. Дополнительные интегральные соотношения необходимы для построения уточненных методов расчета пограничного слоя. [27]
Наряду с уравнением импульсов существуют и другие интегральные соотношения пограничного слоя. Дополнительные интегральные соотношения оказываются необходимыми для построения уточненных методов расчета пограничного слоя. [28]
Если в уравнениях импульсов фаз системы (4.1.22) пренебречь межфазной силой Архимеда а2 ( др / дх) и силой присоединенных масс, то это приведет к тому, что в уравнениях (4.1.25) - (4.1.30) вместо х следует подставить нуль. [29]
Аналогичным образом записываются уравнение импульсов и уравнение сохранения массы. [30]