Уравнение - крутильное колебание
Cтраница 1
Уравнения крутильных колебаний Сен-Венана, Тимошенко и Власова. [1]
 |
Конструктивная схема коленчатого нала двигателя внутреннего сгорания ( автомобильные и тракторные двигатели, дизели и т. п. и динамическая модель крутильных колебаний. [2] |
Выведем уравнение крутильных колебаний для системы из п дисков. [3]
 |
Динамическая цепь крутильных колебаний установки вращательного бурения при концентрации распределенных параметров колонны бурильных труб в трех звеньях. [4] |
Для решения уравнения крутильных колебаний разбиваем колонну бурильных труб с распределенными параметрами на п звеньев с эквивалентными сосредоченными параметрами. [5]
Кроме того, приводится наглядный элементарный вывод уравнений крутильных колебаний однородного и неоднородного цилиндров. В последующих главах, в которых рассмотрены крутильные колебания цилиндрических вибраторов ( гл. [6]
Таким образом, лишь первые два члена в левой части (11.19) дают классическое инженерное уравнение крутильного колебания вала, что накладывает весьма жесткие условия применимости этого уравнения или ограничения на внешние воздействия. Удерживая большее число членов в левой части (11.19), получим уравнения более высокого порядка для определения функции Т0, что, с одной стороны, неудобно с инженерной точки зрения, а с другой стороны, позволяет правильно расширять область применимости приближенных уравнений и вносить соответствующие поправки. [7]
Соотношение (11.19) в общем случае в соответствии с (11.20) является дифференциальным уравнением бесконечно высокого порядка, относительно искомой функции Т0 и поэтому не может рассматриваться как инженерное уравнение крутильного колебания вязкоупругого стержня. Поэтому ряды в (11.19) необходимо обрывать и рассматривать как конечные, причем считать воздействия такими, что отброшенные члены бесконечно малы по сравнению с оставленными. [8]
При исследовании субсинхронного резонанса внешняя сеть и статор генератора описываются уравнениями Парка-Горева. Уравнения крутильных колебаний системы валопровода записываются отдельно для каждой выделенной массы. [9]
VII показано применение закона кинетических моментов к выводу уравнения крутильных колебаний упругого вала. [10]
Уравнения (5.75) распадаются на четыре независимых уравнения только для сечений, у которых центр тяжести совпадает с центром жесткости ( / от / гф 0) Это имеет место для сечений, обладающих двумя плоскостями зеркальной симметрии, например, для прямоугольного, эллиптического, двутаврового, или обладающих поворотной симметрией, например, для зетового сечения. Для них второе и третье уравнения (5.75) являются уравнениями Рэлея (5.24) изгибных колебаний, а четвертое уравнение - уравнением крутильных колебаний Власова. Если сечение стержня имеет одну плоскость зеркальной симметрии, то один из моментов, / от или IIV, равен нулю и изгибные колебания в этой плоскости независимы от двух других типов колебаний. [11]
Экономичнее это может быть сделано путем введения указанных соотношений между составляющими смещений и напряжений непосредственно в выведенные выше общие уравнения динамической теории упругости. Если предположить, что деформация тела может полностью характеризоваться только одним фактором поворота относительно оси, получится уравнение крутильных колебаний стержня. [12]
Очевидно, что процессы продольных и крутильных колебаний, как уже указывалось выше, взаимосвязаны. В рассматриваемой модели связь эта реализуется через изменения скорости вращении нижнего сечения колонны при наличии крутильных колебаний. При расчете углов попорота шарошек изменение скорости di / dt может быть учтено в каждый момент времени. Таким образом, уравнения продольных и крутильных колебаний будут решаться совместно, что позволяет учесть влияние крутильных колебаний на процесс разрушения породы и формирования забоя. [13]
Пусть твердое тело имеет неподвижную ось и вращается около нее попеременно, то в одну, то в другую сторону. Такой вид движения называют крутильными колебаниями. Каждая точка тела при этом совершает колебания по дуге окружности соответствующего радиуса. Если эти колебания точек гармонические, то движение их будет описываться с помощью угловых величин одним и тем же для всех точек уравнением (11.6), которое, таким образом, будет являться уравнением гармонических крутильных колебаний тела в целом. В этом случае ао есть амплитуда; со - круговая частота; со / Ф - фаза крутильных колебаний. Под а ( и ао) следует понимать поворот некоторой плоскости, связанной с телом, относительно другой плоскости, фиксированной в пространстве. [14]
Страницы: 1