Cтраница 1
Уравнение поперечных колебаний в отличие от уравнения продольных колебаний уже не гиперболическое, задачи о распространении поперечных волн носят совершенно иной характер, чем задачи о продольных волнах. [1]
Уравнение поперечных колебаний стержня постоянного сечения рассмотрено выше, на стр. [2]
Получено обобщение уравнений поперечных колебаний балки сдвиговой теории С.П.Тимошенко на композитные стержни и балки с криволинейными слоями. [3]
Это и есть уравнение малых поперечных колебаний струны. При F / Ф 0 колебания струны называются вынужденными, а при F 0 - свободными. [4]
Это и есть уравнение малых поперечных колебаний струны. [5]
Это и есть уравнение плоских поперечных колебаний натянутой струны. [6]
Это и есть уравнение плоских поперечных колебаний натянутой струны. [7]
Не подлежит сомнению, что уравнение поперечных колебаний пластинки тоже получено Лагранжем. В этом вопросе имена Эйлера и Лагранжа снова связаны. Для вывода уравнений Эйлер представляет себе колокол разделенным горизонтальными сечениями на кольца; каждое кольцо делится вертикальными сечениями на нечто вроде пластинок. Кольца и пластинки рассматриваются как двумерные тела, которые колеблются независимо одно от другого. [8]
Считая задачу самосопряженной, рассмотрим отвечающее (16.67) уравнение поперечных колебаний [ ср. [9]
Уравнения (3.94) относятся к обобщенному плоскому термонапряженному состоянию, (3.95) является уравнением поперечных колебаний изотропной пластинки. [10]
Первые два уравнения (3.82) описывают плоское напряженное состояние, а третье представляет собой уравнение поперечных колебаний анизотропной пластинки. [11]
Если момент сопротивления, действующий на ведомый шкив, изменяется во времени, то и осевые усилия в ветвях передачи также будут изменяться во времени. Поэтому уравнения поперечных колебаний ветвей передачи будут зависеть от времени, и если коэффициенты будут периодическими функциями времени, то могут возникнуть параметрические колебания. [12]
Уравнения ( V - 39) показывают, что давление в канале во время неустановившегося движения распространяется по законам волнообразного движения. Эти уравнения сводятся к уравнению малых поперечных колебаний струны и решаются методом наложения прямых и обратных волн. [13]
Ес от области с модулем Ер ( см. рис. 123), при этом с учетом дискретности модели изгибная жесткость колеблющегося стержня EI изменяется скачками по его длине. Для каждого участка постоянной жесткости составлялись уравнения поперечных колебаний, которые решались с использованием соответствующих граничных условий и условий стыковки участков. В результате определялось изменение собственной частоты колебаний консольно закрепленного стержня по мере накопления в нем усталостных повреждений при фиксированной амплитуде прогиба свободного конца. [14]
При выборе расчетной схемы для решения задачи о вынужденных колебаниях груза, укрепленного на упругой консольной балке, имеются особенности. Простейшей расчетной схемой может быть система с одной степенью свободы в виде точечной массы, подвешенной на невесомой vnpyroft балке. Схема соответствует низшей ( основной) частоте свободных колебаний, которая в данном случае будет определена с завышением. Уточнить основную собственную частоту можно путем присоединения к массе груза части массы балки и учета момента инерции груза относительно оси, проходящей через нейтральную линию балки. Если необходимо учитывать изгибные колебания балки с более, высокими собственными частотами, то в основу расчета надо положить уравнения поперечных колебаний упругой балки. [15]