Cтраница 2
Уравнение (49.14) называется уравнением вынужденных колебаний системы. [16]
Это уравнение называется уравнением вынужденных колебаний маятника. Дифференциальные уравнения ( 1) и ( 2) не являются линейными, так как неизвестная функция ф находится под знаком синуса. [17]
Уравнение (74.39) представляет собой уравнение вынужденных колебаний. [18]
Возможны два метода решения уравнений вынужденных колебаний ( при установившихся колебаниях): метод разложения возмущающих сил в ряд Фурье и метод Дюффинга. [19]
Уравнение (6.3.12) можно считать уравнением вынужденных колебаний жидкости относительно стенок бака. [20]
Уравнение ( 81) есть уравнение вынужденных колебаний механической колебательной системы. С механической точки зрения задача полностью решена, так как найдены силы, действующие на систему. [21]
Уравнение ( 17) называется уравнением вынужденных колебаний, а уравнение ( 13) - уравнением свободных колебаний. [22]
Уравнение ( 2) называется уравнением вынужденных колебаний груза, подвешенного на пружине. [23]
Это уравнение формально совпадает с уравнением вынужденных колебаний гармонического осциллятора. [24]
Это линейное неоднородное дифференциальное уравнение называется уравнением вынужденных колебаний груза. [25]
По внешней форме последнее уравнение похоже на уравнение вынужденных колебаний (2.78), в котором правая часть играет роль внешней, вынуждающей силы. Однако принципиальное отличие нашей задачи состоит в том, что эта правая часть зависит в свою очередь от изменений искомой функции С / с, ( тогда как в уравнении вынужденных колебаний правая часть - это заданная функция времени, никак не связанная ( и не зависящая) от колебаний напряжения на конденсаторе контура. [26]
Это выражение является идентичным по форме с уравнением вынужденных колебаний простого осциллятора. Идентификация между реакцией формы колебания и реакцией системы со сосредоточенными параметрами позволяет рассматривать параметр формы колебания Мп ( А) как приведенную массу системы и определять приведенную жесткость и приведенное демпфирование через этот параметр. [27]
Это - уравнение того же типа, что и уравнение вынужденных колебаний, причем наличие в правой части члена щ cos 0 с частотой, равной частоте собственных колебаний, приведет, как это было показано в § 96, к появлению в общем решении выражений, содержащих время 9 множителем при тригонометрической функции. Как уже ранее было указано, функция 2 ( 9) является периодической функцией с периодом 2л; следовательно, множитель Ц ] должен быть равным нулю. [28]
Другими словами, матричное уравнение динамического равновесия для дискретной конструкции является распространением уравнения вынужденных колебаний одно-массовой системы на случай пространственного динамического равновесия. С физической точки зрения матричное динамическое уравнение метода конечных элементов представляет собой равенство суммы сил инерции, сил трения, упругих восстанавливающих сил внешним возмущающим силам для каждого узла конечно-элементной модели. [29]
Определить: коэффициент а, характеризующий вязкое сопротивление, осуществляемое в демпфере, уравнение вынужденных колебаний системы при заданной частоте возмущения; максимальные и резонансные значения амплитуд изменения обобщенных координат, скорости и ускорения в предположении, что частота возмущения может изменяться. [30]