Уравнение - количество - движение
Cтраница 1
Уравнение количества движения в этой форме описывает движение маленького элемента объема, движущегося вместе с жидкостью и ускоряемого действующими на него силами. [1]
Уравнение количеств движения получим из уравнения динамического равновесия деформируемого тела в интегральной форме. Для того: чтобы выявить поверхностные усилия, действующие в теле, выбираем на интересующей нас поверхности частицу тела и устанавливаем действующие на нее усилия. Со стороны отрезанной части тела на оставшуюся частицу вводим в действие силы реакции. Они и будут теми поверхностными усилиями, которые нас интересуют. [2]
Уравнения количества движения для установившегося среднего потока могут быть получены интегрированием выражений ( 212) и ( 217) по всему пограничному слою. Так как уравнения турбулентного потока при изчезновении пульсаций скорости сводятся к уравнениям ламинарного потока, рассмотрим только этот первый случай. [3]
Уравнения количеств движения, выведенные для точки, можно применять для решения задач, связанных с движением тела, считая, что масса его сосредоточена в центре тяжести. [4]
Уравнение количества движения может быть записано также в проекциях на координатные оси. [5]
Уравнение количества движения выражает равенство изменения секундного количества движения потоков активного и пассивного газов разности сил давления в граничных сечениях камеры смешения. Для компрессора со смешением в камере, схема которого показана на фиг. [6]
 |
Применение теоремы импульсов к определению сил, действующих на лопасть. [7] |
Уравнения количества движения служат для расчета сил взаимодействия между потоком и лопастями осевой машины. [8]
Уравнения количества движения, энергии и сохранения массы вдуваемого газа упрощены: принято, что изменение зависимых переменных в направлении течения мало по сравнению с их изменением по нормали к стенке. В результате дифференциальные уравнения в частных производных преобразованы в обыкновенные уравнения. Затем в уравнениях для ламинарного подслоя сохранены члены, которые определяют молекулярный перенос, а в уравнениях для внешней части слоя - только члены, определяющие турбулентный перенос. В результате получены две системы обыкновенных дифференциальных уравнений. В каждую систему входит число Прандтля: ламинарное для подслоя и турбулентное для внешней части слоя. [9]
 |
Геометрия потока. [10] |
Уравнение количества движения в работе [1] выведено только для конденсатного ручья. Сила статического давления на поверхности ручья в этой работе определяется по зависимости Дакдера, полученной для падения давления в двухфазном потоке. [11]
В уравнение количества движения ( 6 - 8) необходимо ввести член, выражающий подъемную силу. Эта сила равна § рр & на единицу объема. [12]
 |
К выводу закона. [13] |
Из уравнения количества движения эта сила будет равна произведению разности давлений ( р - р2) на площадь сечения. [14]
Применим уравнение количества движения ( 4 - 33) в проекции на ось х, рассматривая только силы давления, действующие на контрольный объем. [15]
Страницы: 1 2 3 4