Уравнение - первое начало - термодинамика
Cтраница 2
Уравнение политропного процесса выводится из уравнения первого начала термодинамики аналогично выводу уравнения адиабатического процесса. [16]
Выражения (14.14) и (14.15) представляют собой уравнения первого начала термодинамики для потока упругой жидкости в неподвижном канале, не содержащем внутренних источников работы. [17]
Уравнения (4.9) и (4.10) формулируются как уравнения первого начала термодинамики по балансу рабочего тела и справедливы для всех реальных процессов. [18]
Выражения (14.16) и (14.17) представляют собой уравнения первого начала термодинамики для потока с учетом технической работы. [19]
Таким образом, элементарный процесс, для которого применяется уравнение первого начала термодинамики в форме (29.3), должен удовлетворять двум выше сформулированным условиям. [20]
Уравнение Бернулли по формулам (14.19) и (14.20), так же как уравнение первого начала термодинамики, выражает закон сохранения и превращения энергии в потоке. Но в отличие от первого начала уравнение Бернулли выражает закон сохранения только через механические величины. Поэтому, если в процессе преобразования энергии вследствие трения происходит потеря кинетической энергии или технической работы, а в общем случае их алгебраической суммы [ d ( w2 / 2) 67Г ], это должно быть учтено дополнительным членом б / тр. [21]
Рассмотренный пример показывает, что условие возможности проведения процесса, выражаемое уравнением первого начала термодинамики, необходимо, но недостаточно. Его следует дополнить еще и другим условием: эксергия, получаемая в итоге процесса, не должна быть больше затраченной эксергии. В противном случае эксергия возрастала бы в изолированном процессе, что невозможно, так как это противоречило бы второму началу термодинамики. [22]
Уравнения первого начала термодинамики в приведенной форме (2.2) и (2.3) называются уравнениями первого начала термодинамики по внешнему балансу теплоты и работы. Действительно, приведенные уравнения отражают только взаимодействие тела с окружающей системой. [23]
Уравнение (4.2) представляет собой дифференциальную форму закона сохранения и превращения энергии и является уравнением первого начала термодинамики в общем виде. [24]
Тем не менее основные расчетные формулы, выведенные для проточных калориметров, справедливы и для этого случая, так как уравнение первого начала термодинамики ( 7 - 13), из которого эти формулы получены, не имеет ограничений. Количество тепла, отданное паром, определяется по повышению температуры охлаждающей воды г - f и расходу воды. Охлаждающая вода, выходящая из калориметров, проходит через холодильники 16, собирается и взвешивается. [25]
 |
Схема скважин. [26] |
Расчетное уравнение для определения температуры жидкости в любом сечении скважины для стационарных условий процесса может быть получено в результате совместного решения уравнений первого начала термодинамики по балансу рабочего тела и теплопередачи. [27]
Однако характерным для термодинамики является не то, что в ее основе лежит этот универсальный закон природы. В настоящее время можно смело утверждать, что все современное естествознание покоится на этом законе. Характерным для термодинамики является то, что она привлекает закон сохранения и превращения энергии в специфической, присущей только термодинамике форме - в форме уравнения первого начала термодинамики. Закон сохранения и превращения энергии, выраженный в этой форме, позволяет установить непосредственную связь между физическими величинами, характеризующими влияние разнородных воздействий на некоторое материальное тело, свойства которого являются объектом исследования, или на некоторую систему, в которой происходят процессы, подлежащие изучению. [28]
В калориметрах пар охлаждается и конденсируется за счет отдачи теплоты охлаждающей воде. Температуру конденсата, выходящего из калориметра, измеряют, а сам конденсат, предварительно охлажденный в холодильниках 15, собирают и взвешивают. Таким образом, в этом калориметре температура пара очень сильно изменяется ( на 400 - 700 С) и изменяется агрегатное состояние вещества. Тем не менее основные расчетные формулы, выведенные ДЛЯ проточных калориметров, справедливы и для этого случая, так как уравнение первого начала термодинамики (6.13), из которого эти формулы получены, не имеет ограничений. [29]
Страницы: 1 2