Cтраница 1
Уравнения переноса для вторых моментов турбулентных характеристик ( 5 12) имеют общую структу Левая часть уравнений представляет собой конвективный перенос соответствующих характеристик. [1]
Уравнение переноса и его решение достаточно просты. Трудности проблемы радиационного переноса теплоты определяются сложностью учета геометрических факторов и спектральных зависимостей. Оставляя в стороне спектральные изменения, рассмотрим влияние геометрии. Проблему можно классифицировать как одномерную, когда функция источника зависит только от одной переменной, и многомерную при наличии более одного измерения. В первом случае выделим четыре специальных формы объема: плоский слой, параметры которого меняются только в направлении г; сфера с изменением параметров только вдоль г; цилиндр с изменением параметров только вдоль г и конус с коэффициентом поглощения, меняющимся как 1 / г, где г - расстояние от вершины, умноженное на функцию угла, отсчитываемого от оси, а температура зависит только от угла. Приближение плоского слоя используется в том случае, когда толщина слоя мала по сравнению с радиусом кривизны; сферой моделируют химические реакторы, болиды, внутренние области звезд; цилиндрической геометрией описываются трубки, камеры сгорания и цилиндрические струи; конус как идеализация представляет конические струи и выхлопы реактивных двигателей. [2]
Уравнения переноса, полученные в пятимоментном приближении метода Греда, не описывают явлений вязкости и теплопроводности. Это естественно, поскольку пятимоментиая аппроксимация функции распределения предполагает равными нулю тензор вязких напряжений и вектор теплового потока. Напротив, эти величины отличны от нуля в тринадцатимоментном приближении, которое поэтому успешно может использоваться для описания таких движений, для которых существенна вязкость и теплопроводность. [3]
Уравнения переноса показывают, что плотность тока в полупровод. [4]
Уравнения переноса для ( 4) могут быть теперь получены из ( 5) с помощью обычной процедуры. [5]
Уравнения переноса, которые описывают движение носителей заряда, возникающих под действием приложенных электрического или магнитного полей и диффузии. [6]
Уравнение переноса (1.133) описывает взаимодействие между потоком фотонов и частицами плазмы. [7]
Уравнение переноса (2.13) является интегродифференцналь-ным, поэтому для его решения необходимо задать граничные ус ловня, которые в общем случае формулируются в зависимости oi геометрии рассеивающей среды и условий освещения ее границ. [8]
Уравнения переноса, полученные в гл. [9]
Уравнения переноса и энергии определяют поведение лучистых потоков внутри излучающего объема. Излучающий объем окружен со всех сторон поверхностями. Потоки излучения, исходящие из объема, попадая на эти поверхности, частично поглощаются, а частично отражаются. Сами поверхности посылают внутрь объема лучистые потоки, составленные из собственного излучения поверхности и из отраженного излучения. Для получения единственности решения должны быть определены лучистые потоки, входящие в объем на его границах. Так как эти потоки в многочисленных случаях зависят от лучистых потоков, исходящих из объема, то должна быть установлена связь между теми и другими. [10]
Уравнение переноса и уравнение энергии описывают явления лучистого теплообмена в объеме. Чтобы задача математического описания явлений была вполне определенной, к этим уравнениям должны быть присоединены условия, определяющие влияние внешней среды на систему. Наиболее просто было бы записать эти условия, задав поля яркостей на границах системы для входящего в нее излучения. Такое решение легко выполнить, когда излучающая система ограничена абсолютно черными стенками с заданной температурой. Когда стенки не абсолютно черные, то, даже при заданной температуре их, излучение внутрь объема зависит от излучения самого объема на стенки. В связи с этим к основным уравнениям излучения должны быть добавлены уравнения, ус-танавливающие связь между лучистыми потоками различных видов на границах излучающей системы. Чаще всего задают температуры ограничивающей поверхности или величины результирующего теплообмена. [11]
Уравнения переноса, полученные в пятимоментном приближении метода Греда, не описывают явлений вязкости и теплопроводности. Это естественно, поскольку пятимоментиая аппроксимация функции распределения предполагает равными нулю тензор вязких напряжений и вектор теплового потока. Напротив, эти величины отличны от нуля в тринадцатимоментном приближении, которое поэтому успешно может использоваться для описания таких движений, для которых существенна вязкость и теплопроводность. [12]
Уравнения переноса и энергии определяют поведение лучистых потоков внутри излучающего объема. Излучающий объем окружен со всех сторон поверхностями. Потоки излучения, исходящие из объема, попадая на эти поверхности, частично поглощаются, а частично отражаются. Сами поверхности посылают внутрь объема лучистые потоки, составленные из собственного излучения поверхности и из отраженного излучения. Для получения единственности решения должны быть определены лучистые потоки, входящие в объем на его границах. Так как эти потоки в многочисленных случаях зависят от лучистых потоков, исходящих из объема, то должна быть установлена связь между теми и другими. [13]
Уравнение переноса и уравнение энергии описывают явления лучистого теплообмена в объеме. Чтобы задача математического описания явлений была вполне олределенной, к этим уравнениям должны быть присоединены условия, определяющие влияние внешней среды на систему. Наиболее просто было бы записать эти условия, задав поля яркостей на границах системы для входящего в нее излучения. Такое решение легко выполнить, когда излучающая система ограничена абсолютно черными стенками с заданной температурой. Когда стенки не абсолютно черные, то, даже при заданной температуре их, излучение внутрь объема зависит от излучения самого объема на стенки. В связи с этим к основным уравнениям излучения должны быть добавлены уравнения, устанавливающие связь между лучистыми потоками различных видов на границах излучающей системы. Чаще всего задают температуры ограничивающей поверхности или величины результирующего теплообмена. [14]
Уравнения переноса [ уравнения ( 4), ( 9) и уравнение ( 5) § 1.9 ] показывают, что средняя квадратичная скорость ( С2) и компоненты видимого массового движения ( и, v, w) являются основными независимыми параметрами максвелловского течения. [15]