Cтраница 2
В работах 1156, 157 ] кипящая жидкость рассматривается в виде системы с внутренними источниками теплоты, роль которых ( в данном случае стоков теплоты) играют паровые пузыри. При этом принимается, что все процессы обмена, определяющие интенсивность теплоотдачи при кипении, протекают в жидкой фазе. Процесс теплообмена описывается уравнениями движения и сплошности [ см. уравнения (1.14) - (1.18) ], уравнением распространения теплоты в потоке жидкости и уравнением конвективного переноса теплоты из пристенного слоя в основное ядро потока. [16]
Законы теплообмена при течении теплоносителя в трубах со сложным профилем сечения изучены мало, что связано прежде всего со сложностью определения полей скоростей в потоке жидкости. Для большинства таких труб решение уравнения ( 4.16 J выражается через бесконечные суммы функционального ряда. Если такое представление скорости w ( y, z) не вызывает особых затруднений при изучении гидродинамики течения жидкости, то использование этого ряда при решении уравнения конвективного переноса энергии приводит к серьезным трудностям. [17]