Cтраница 1
Уравнение Перрена показывает, что разность потенциалов фильтрации, возникающая в результате дифференциального давления Д /, не зависит от коэффициента пористости и проницаемости среды. [1]
Поэтому уравнение Перрена применимо только к самым верхним слоям раствора, в пределах высоты, измеряемой долями миллиметра. [2]
К эллиптическим молекулам уравнение Перрена в строгом смысле неприменимо. Однако если разность двух основных времен релаксации не превышает 10 % ( например, для сплющенных эллипсоидов), это уравнение выполняется, хотя время релаксации в этом случае означает гармоническую среднюю из двух основных времен релаксации. [3]
Бернсон в недавнее время указал на возможную неточность уравнения Перрена при применении его к большим разностям высот. [4]
Опишите экспериментальный метод определения численного значения числа Авогадро с помощью уравнения Перрена и укажите, какие конкретные измерения необходимо выполнить, используя для этого золь золота. [5]
При высокой концентрации донора тушение его фосфоресценции в зависимости от концентрации акцептора не подчиняется уравнению Перрена. Эти результаты следует объяснить миграцией триплетного возбуждения от одной молекулы донора к другой и последующим переносом энергии к молекуле акцептора, оказавшейся рядом с возбужденной молекулой донора. [6]
По уравнению Перрена произведено очень большое число вычислений потенциала протекания и - потенциала. Предполагалось, что потенциал протекания не зависит от радиуса, тогда как уравнение ( 932) указывает на такую зависимость, доказанную, кроме того, экспериментально. Укажем на опыты Уайта, И. И. Жукова и Крюковой. [7]
Представляет интерес выяснить роль потенциалов течения в формировании кривой потенциалов собственной поляризации. С этой целью видоизменим уравнение Перрена, подставив в него вместо величин, с трудом поддающихся определению, другие величины, которые могут быть установлены экспериментально, например толщину глинистой корки / гг. к, параметр пористости РП. [8]
Это значит, что концентрация серебра в любом взятом слое в 5000 раз больше, чем в слое, находящемся на 1 см выше. Такой результат совершенно невероятен и его можно объяснить тем, что при этом не был учтен собственный объем частиц, имеющий, очевидно, большое значение, тогда как уравнение Перрена выведено применительно к идеальному состоянию. [9]
Рассматривая, наконец, данные, приведенные в табл. 29 для сывороточного альбумина, мы должны заметить, что сывороточный альбумин является по всем критериям ( как, например, в табл. 16 и 21) компактной молекулой. Коэффициент диффузии сывороточного альбумина ( см. табл. 16) указывает, что его гидродинамическая частица может быть представлена продолговатым эллипсоидом с 610 2 и а / Ь4 9; соответствующие размеры составляют 2а 168 А и 2634 А. Отсутствие согласия между двумя рядами размеров наблюдается независимо от выбора 6V) При обсуждении этих данных было отмечено, что выбор значения 0 2 для параметра 81 был сделан произвольно, и возможность того, что гидродинамическая частица сывороточного альбумина является фактически сферой с гораздо большей величиной о, не может быть исключена. В рассматриваемых измерениях сферическая форма немедленно отпадает, поскольку для сферы никакого двойного лучепреломления не может наблюдаться. Кроме того, длины, рассчитанные при помощи коэффициентов вращательной диффузии, зависят относительно мало от выбранной величины alb. Три значения были рассчитаны при предположении, что а / 64 [ используя не уравнение ( 25 - 9), а более полную форму уравнения Перрена, применимую при а / Ь5 ], и расчеты привели, как показано, к длине около 190 А. Если мы положим а / Ь2, то эта величина будет составлять около 155 А, а если теперь взять максимальное значение а / b, допускаемое коэффициентом диффузии ( а / 66 5, см. табл. 17), то она станет равной 210 А. [10]