Cтраница 1
Уравнения магнитного поля были получены нами в начале главы из представления, что свойства магнетиков обусловливаются наличием в них молекулярных токов. [1]
Уравнения магнитного поля были получены нами в начале главы из представления, что свойства магнетиков обусловливаются наличием в них молекулярных токов. Не изменяя этих уравнений и лишь введя формально понятие плотности магнитных зарядов, определяемое уравнением (73.8), мы показали, что теория постоянных магнитов может быть представлена в форме, соответствующей представлению о существовании реальных магнитных зарядов в молекулах магнетиков. [2]
Уравнения магнитного поля, полученные в предыдущей главе, будут верны и в том случае, если пространство заполнено магнитоактивной средой, но при этом их следует считать микроскопическими уравнениями поля, порождаемого совокупно сторонними токами и откликом среды. Последний можно формализовать в виде некоторого наведенного распределения токов. Еще Ампер предполагал, что вещество магнетика представимо в виде совокупности магнитных диполей - элементарных витков с током, которые он называл молекулярными токами. Как показали последующие работы, эта гипотеза, безусловно, содержала элемент физической реальности, только отклик среды едва ли можно свести к молекулярному уровню. Лишь эффект парамагнетизма представим с некоторыми оговорками моделью Ампера. Диамагнетизм объясняется либо откликом на внешнее поле электронных оболочек атомов, либо откликом обобществленных электронов проводимости в кристалле. Наиболее сложна природа ферромагнетизма - этот круг явлений обусловлен квантовым эффектом упорядочения спиновых и орбитальных моментов электронов. Вообще адекватное представление магнетиков зачастую с необходимостью требует перехода на язык квантовой механики. [3]
Уравнения магнитного поля были получены нами в начале главы из представления, что свойства магнетиков обусловливаются наличием в них молекулярных токов. Не изменяя этих уравнений и лишь введя формально понятие плотности магнитных зарядов, определяемое уравнением (73.8), мы показали, что теория постоянных магнитов может быть представлена в форме, соответствующей представлению о существовании реальных магнитных зарядов в молекулах магнетиков. [4]
Итак, уравнения магнитного поля постоянных токов, полученные нами в главе IV, вообще говоря, неприложимы к переменным токам и нуждаются в видоизменениях и дополнениях. [5]
Итак, уравнения магнитного поля постоянных токов, полученные нами в гл. IV, вообще говоря, неприложимы к переменным токам и нуждаются в видоизменениях и дополнениях. [6]
Для определения рационального значения полюсной дуги необходимо решить уравнение магнитного поля в области зазора между внутренним ротором и индуктором, что представляет собой относительно сложную математическую задачу и в данной работе не рассматривается. [7]
Эта система уравнений для вектора Н полностью совпадает с системой ( В) уравнений магнитного поля токов в отсутствии магнетиков ( § 49): постоянный фактор JA из неб выпадает. [8]
Эта система уравнений для вектора Н полностью совпадает с системой ( В) уравнений магнитного поля токов в отсутствие магнетиков ( § 49): постоянный фактор ц из нее выпадает. [9]
Эта система уравнений для вектора Н полностью совпадает с системой ( В) уравнений магнитного поля токов в отсутствие магнетиков ( § 49): постоянный фактор ( 1 из нее выпадает. [10]
Для расчета магнитного поля в сплошных ферромагнитных средах применяется метод, основанный на подобии уравнений магнитного поля уравнениям постоянного тока в проводящей среде. Однако метод справедлив при одинаковых граничных условиях, что обычно не имеет места. Действительно, в то время как электрическая проводимость пространства, окружающего проводники, равна нулю, для магнитного потока нет изоляторов и утечки потока параллельно отдельным элементам могут быть значительными. Погрешности получаются тем меньше, чем выше магнитная проницаемость магнитной цепи. Несмотря на приближенность результатов, представление пути потока в виде магнитной цепи составляет основу проектирования электрических машин и аппаратуры, так как оно дает возможность проводить расчеты в тех случаях, когда решение задачи общими методами практически невозможно. [11]
В [3] для одного и распространенных типов преобразователей крутильных кс-лебаний, представляющего собой соленоид с циркулярно t e; амагниченным магнитострикционным ферритовым сердечнике - ш, эта задача рассмотрена на основе анализа связанной систс-емы уравнений магнитного поля и упругих колебаний [4], которые описывают поведение циркулярно намагниченной г цилиндра в переменном внешнем магнитном поле. [12]
Таким образом, мы видим, что в электромагнитной теории, как в динамике Ньютона, имеются инерциальные системы координат с соответствующими системами измерений времени, так что путь свободной материальной частицы, движущейся с постоянной скоростью относительно инерциальной системы, представляет собою прямую линию, а также что уравнения магнитного поля в инерциальной системе являются уравнениями Максвелла и что любая система осей, движущаяся поступательно с постоянной скоростж относительно любой данной инерциальной системы осей, сама является инерциальной, причем измерение бремени и расстояния в двух системах связано с преобразованием Лоренца Все законы природы во всех инерциальных системах одинаковы. [13]
Магнитное поле электрической машины трехмерное, переменное во времени. Для аналитического решения общая система уравнений магнитного поля слишком сложна. Магнитное поле в каждой из областей рассматривается независимо. Если нельзя пренебречь нелинейностью сред, применяются численные методы решения уравнений магнитного поля, которые могут эффективно использоваться и для решения линейных задач в случаях, когда аналитические методы оказываются слишком сложными. На расчете магнитных полей базируется определение параметров электромагнитных сил и потерь в электрических машинах. [14]
Рассмотрим сначала механическое равновесие. Задача в этом случае состоит в решении уравнений магнитного поля и уравнений теории упругости или ее технических вариантов. Они образуют перевязанную систему, так как вид области, где определяется поле, и распределение плотности токов в пространстве зависят от перемещений, перемещения же, в свою очередь, определяются силами зависящими от токов и поля. [15]