Уравнение - тепловой поток
Cтраница 2
Взаимосвязь между изменениями пластовых температур и давлений во времени и в пространстве при стационарном режиме работы скважины была впервые установлена автором [85]; в этой работе дано уравнение тепловых потоков в пористой среде с учетом дроссельного эффекта и теплообмена между компонентами пористой среды. [16]
Уравнения диффузии получаются из уравнений неразрывности, если скорость выразить через градиент в соответствии с законом Дарси. Результирующие уравнения для потока одной жидкости с точностью до постоянной идентичны уравнениям теплового потока в твердых телах. Эта константа представляет собой коэффициент диффузии теплового потока, в связи с чем и упомянутые уравнения получили свое название. [17]
В связи с указанным можно представить себе перемещение влаги внутри материала: в зоне высокой температуры влага испаряется, пар распространяется внутри материала и конденсируется в зоне низкой температуры; значительное количество тепла передается при этом в форме скрытой теплоты пара, особенно в случае открытых волокнистых материалов. Явление миграции влаги значительно осложняет процесс передачи тепла через влажные материалы. Поэтому расчет теплопередачи через влажные материалы по уравнениям теплового потока без учета миграции влаги является приближенным. [18]
При постоянном режиме нагрева распределение температур определяется скоростью теплового потока, формой образца и теплопроводностью материала. В пустотелом цилиндре, например, распределение температур подчиняется логарифмическому закону. Для тел простой формы распределение температур может быть получено интегрированием уравнения теплового потока. [19]
 |
Зависимость потери в весе угля от продолжительности обработки при коэффициенте рециркуляции 2 ( время контакта в реакторе - 6 мин. [20] |
При такой системе разница в температуре и термических константах была очень большой. Электрическая счетная машина давала серию мгновенных решений уравнения теплового потока для последовательных во времени моментов; решения следовали одно за другим, подобно кадрам на кинематографической ленте. [21]
Внутри звезды отклонение траекторий движения атомов, ответственное за диффузионное распространение тепла, является локальным явлением. Средняя длина свободного пробега атома между актами рассеяния на большие углы мала по сравнению с размерами звезды. Поэтому нет никакой уверенности в том, что локальная звездно-динамическая проводимость сколько-нибудь существенна. Попытка такого описания тем не менее заманчива, и оно Действительно оказывается довольно полезным. Основная предпосылка его применимости состоит в том, что уравнение теплового потока (44.19) по при - Р де своей является феноменологическим, что позволяет нам видоизменять коэффициент К в соответствии с представлением о происходящих физических процессах. [22]
Страницы: 1 2