Cтраница 1
Уравнение потокосцеплений определяется постоянством пото-косцепления обмоток ротора, постоянное потокоецепление ф жестко связано с ротором. Первая часть тока статора вызывается напряжением U и имеет его частоту; при ее расчете предполагается, что lf s - Q. Этот ток совместно с напряжением U s или, соответственно, потоко-сцеплением ф создает синхронизирующий момент. [1]
Составим уравнения потокосцеплений для момента, соответствующего четверти оборота ротора, исходя при этом из принципа постоянства потокосцепления. [2]
Преобразования уравнений потокосцеплений для большей наглядности выполним только для неявнополюсной машины. [3]
Подобная модель ( рис. 3 - 1) облегчает составление уравнений потокосцеплений и напряжений обмоток. [4]
Сущность метода заключается в том, что неизвестные токи находят не из системы дифференциальных уравнений (8.10), а из системы уравнений потокосцеплений (8.7) - (8.9), используя принцип постоянства потокосцеплений короткозамкнутых контуров с последующей корректировкой токов с помощью коэффициентов затухания. [5]
При записи уравнений переходных электромеханических процессов синхронной машины в системах координат d, q, О или /, Ь, 0 получаем, что периодические коэффициенты ( cos 6, cos 2 6) исключаются из уравнений потокосцеплений и электромагнитного момента. Не учитывая влияния насыщения на параметры синхронной машины, получаем, что все потокосцепления станут линейными функциями токов, а электромагнитный момент машины станет суммой парных произведений токов. Этот факт показывает, что вышеуказанные преобразования существенно упрощают исходные уравнения машины, записанные в фазных координатах. [6]
Для решения уравнений машины с двумя обмотками на роторе на ЭВМ целесообразно использовать модель с уравнениями токов, как наиболее предпочтительную для исследования машин с изменяющимися параметрами. Более устойчивая модель с уравнениями потокосцеплений становится неудобной при исследовании машины с изменяющимися параметрами обмоток, поскольку для изменения какого-либо одного индуктивного сопротивления требуется пересчет всех коэффициентов в уравнениях и перестройка такого же количества коэффициентов усиления на модели. [7]
Любопытно отметить, что применение систем координат а, Р, 0 и у. О периодические коэффициенты исключаются из уравнений второго закона Кирхгофа для цепи статора и из уравнений потокосцеплений. [8]
Необходимо, однако, отметить, что случай ek 0 не эквивалентен записи уравнений в фазных координатах, от которых мы отправлялись в самом начале исследования. Дело в том, что, как следует из равенств ( 1 - 79) и ( 1 - 71), даже при coft0 преобразованные к осям dk, qk, 0 значения токов и других величин представляют собой результирующие волны, обусловленные обмотками всех трех фаз, и вследствие этого периодические коэффициенты из уравнения потокосцеплений и электромагнитного момента исчезают. [9]
Индуктивные параметры, полученные по составляющим поля в собственных осях, дают общее представление об электромагнитных связях между обмотками. Они весьма удобны тем, что могут быть сравнительно легко определены из статических опытов. В дальнейшем эти параметры используются для составления уравнений потокосцеплений. [10]