Cтраница 2
Уравнения равновесия для произвольного элемента получим, используя принцип виртуальной работы, или стационарности потенциальной энергии. [16]
Уравнения равновесия, силовые граничные условия и геометрические соотношения, а также соответствующие им уравнения связи между масштабами в теории малых упругопластических деформаций совпадают с аналогичными уравнениями линейной теории упругости ( § 5.1) и в данном разделе не рассматриваются. [17]
Уравнение равновесия (1.6) имеет и другие общие решения [3.3, 3.9], которые могут служить основой для других разновидностей функционала Кастильяно в функциях напряжений. [18]
Уравнения равновесия и совместности перемещений узлов 1, 2, 3 представлены в матрице Y. [19]
Уравнения равновесия и совместности перемещений узлов 1 и 2 показаны в матрицах X, Y. [20]
Уравнения равновесия и совместности перемещений узла 1 представлены в матрице Y. Граничные точки рамы жестко защемлены. Это приводит к нарушению баланса между независимыми параметрами матрицы Y и нулевыми параметрами матрицы X. Для восстановления баланса, применяем для стержня 0 - 1 блок уравнений продольных и поперечных колебаний. [21]
Уравнения равновесия и совместности перемещений узла 1 приведены в матрице Y. [22]
Уравнения равновесия и совместности перемещений узлов 1 и 2 содержатся в матрице Y. Из матрицы X следует, что в матрице А нужно обнулить 1, 2, 5 и 9 столбцы. [23]
Уравнения равновесия могут быть использованы также и в задачах механики жидкости, но неограниченные относительные Перемещения, которые допускаются для жидкостей, требуют применения несколько отличного подхода, где более удобными оказываются иные соотношения. В этой книге не рассматриваются температурные эффекты, но влияние температурных напряжений можно учесть с помощью добавочного слагаемого а Т в выражении для нормальных деформаций, вызываемых обычными нагрузками, тде а - коэффициент линейного температурного расширения материала. [24]
Уравнения равновесия и соотношения, связывающие деформации и перемещения и аналогичные тем, что выведены в главе 6 для произвольной оболочки, не ограничиваются случаем упругого материала и могут быть применены ко всем материалам при различных условиях их работы. [25]
Уравнения равновесия ( 3.14 а), соотношения ( 3.11 б) и (3.6) соответственно между напряжениями и деформациями, а также доформациями и перемещениями являются основными соотноше-ниями теории плоского напряженного состояния. [26]
Уравнения равновесия получаются из уравнений гидродинамики идеальной жидкости ( стр. [27]
Уравнения равновесия армирующих слоев (3.1.10) и граничные условия (3.1.23) при наличии температурного поля сохраняют свой вид. В формулах (1.8), (1.9) и (1.12) - (1.14) функцию е нужно заменить на е, а выражения Ке а, Ке р, A Ve на ( Ке) а, ( Ке) р, V ( Ke) соответственно. [28]
Уравнения равновесия (1.3.6) написаны для деформированного состояния среды. [29]
Уравнения равновесия для комплексных амплитуд составляются по комплексным схемам замещения аналогично случаю резистивных цепей. Формально отличие анализа по методу комплексных амплитуд от анализа резистивных цепей будет состоять лишь в том, что коэффициенты всех соотношений и уравнений будут комплексными сопротивлениями и про-водимостями, а переменные - комплексными амплитудами. [30]