Уравнение - распределение - скорость
Cтраница 1
Уравнение распределения скорости должно удовлетворять граничным условиям. [1]
Уравнение распределения скорости в универсальных координатах (3.53) может быть рассмотрено двояко: 1) как уравнение, описывающее распределение скорости в конкретной трубе, через которую перемещается определенная среда, имеющая известный расход, т.е. при определенном числе Рейнольдса и 2) как уравнение, описывающее распределение скоростей в обезличенных параметрах, соответствующих пристенному турбулентному движению через множество гидравлически гладких труб круглого сечения. [2]
Уравнение распределения скоростей должно удовлетворять ряду условий. [3]
Во втором случае уравнение распределения скорости (3.53) описывает распределение скорости в универсальных координатах для обезличенного осредненного турбулентного движения во всевозможных трубах круглого сечения. [4]
Выбрав именно так уравнение распределения скоростей поперек канала, мы удовлетворим граничным условиям на обеих стенках канала. [5]
В таком случае уравнения распределения скоростей в универсальних координатах можно представить в следующем виде: u / vt f ( l / / 5 ( i - Таким образом, уравнение распределения скоростей в универсальных координатах физически представляет собой изменение локального коэффищента сопротивления трения в аашсиыоети от локального числа Рейнопьдса. [6]
При этом в уравнении распределения скоростей наряду с характерным для турбулентного потока логарифмическим членом появляется линейный член. [7]
Во всех подученных внше уравнениях распределения скоростей второй член описывает вязкий подслои потока. Для турбулентного движения в гладких трубах пьрзкетрн влакого подслоя являются функцией от числа Реинольдса, На во всех случаях турбулентного движения вязкий подслои определяется однозначно. [8]
 |
Изменения максимальной и среднерасходной скоростей в универсальных координатах. [9] |
Во всех полученных выше уравнениях распределения скоростей второй член описывает вязкий подслой. [10]
Учитывая, что подход к выводам уравнений распределения скоростей и расхода в зоне дозирования является идентичным, приводятся для краткости лишь конечные результаты и основные выкладки. [11]
 |
Распределение градиентов скорости по высоте конической щели при течении ньютоновских жидкостей. [12] |
Отдельно рассматриваем методы определения градиентов скорости как производных уравнений распределения скоростей для использования реологических кривых при расчетах одночервячных прессов. [13]
Уравнение диффузии в стационарном потоке было решено с использованием уравнения распределения скоростей, рассчитанного Лэнгмюром [489] для области вязкого течения. [14]
Этими уравнениями для указанных трех групп соответственно являются закон распределения Больцмана, закон Планка для абсолютно черного тела и уравнение максвел-ловского распределения скоростей. Все эти уравнения выполняются для газов, находящихся в тепловом равновесии. Однако даже и при отсутствии равновесия то или иное из них иногда применимо. В результате получаются, например, вращательные или электронные температуры, которые не обязательно характеризуют другие виды энергии. [15]
Страницы: 1 2