Cтраница 2
Сам по себе вопрос об абсолютных значениях того или иного параметра системы не является общей проблемой термодинамики, а относится скорее к кругу вопросов об уравнении состояния тел или определяется на опыте. [16]
Термодинамические соображения, которые были развиты выше, относятся и к деформации тела при сложном напряженном состоянии; здесь также можно поставить вопрос о представлении равновесной пластической деформации уравнениями состояния нелинейно-упругого тела. В связи с этим необходимо выяснить, каковы возможные формы уравнений состояния нелинейно-упругого тела. Для проведения соответствующего термодинамического анализа нужно охарактеризовать свойства рассматриваемой среды. [17]
Перечисленные и другие простые следствия непрерывной диф-ференцируемости закона движения хр ( х, t) при внимательном их анализе оказываются очень полными и содержательными для исследования физических свойств, термодинамики и уравнений состояния тела. Следовательно, содержимое частицы представляет как бы замкнутую равновесную систему в смысле статистической механики ( гл. [18]
В частности, уравнения ( 5 - 8) и ( 5 - 19), определяющие V как функцию р и t или р как функцию V л t, как раз представляют со - ч бой уравнения состояния тела. [19]
Термодинамические соображения, которые были развиты выше, относятся и к деформации тела при сложном напряженном состоянии; здесь также можно поставить вопрос о представлении равновесной пластической деформации уравнениями состояния нелинейно-упругого тела. В связи с этим необходимо выяснить, каковы возможные формы уравнений состояния нелинейно-упругого тела. Для проведения соответствующего термодинамического анализа нужно охарактеризовать свойства рассматриваемой среды. [20]
В термодинамике наиболее удобными и потому наиболее распространенными параметрами являются давление, абсолютная температура и удельный объем. Эти параметры связаны между собой определенной аналитической зависимостью, которая называется уравнением состояния тела. [21]
Несмотря на тождество по внешнему виду уравнений состояния тела постоянной массы и тела переменной массы, эти уравнения принципиально различны по физическому содержанию. Для полного определения состояния тела постоянной массы достаточно иметь значения только двух переменных, а по уравнению состояния тела переменной массы необходимы значения трех переменных. [22]
В интеграле, стоящем в правой части уравнения ( 93), объем v, очевидно, совсем не должен встречаться; этим можно воспользоваться для проверки второго начала. Что касается измерения отдельных величин, стоящих под знаком интеграла, то значение числителя получается непосредственно из уравнения состояния тела, значение же знаменателя-из того количества тепла, которое тело получает при обратимом расширении извне или, соответственно, отдает при обратимом изотермическом сжатии наружу. [23]
V и Т, характерную для данного процесса, нужно в самом общем случае знать уравнение состояния тела и аналитическую зависимость теплоемкости Cv или Ср от параметров состояния. Наиболее просто уравнение процесса устанавливается в случае изохорического, изобарического и изотермического процессов; для этого достаточно в уравнении состояния тела положить соответственно условиям процесса Vrconst, p const и 7 const. Однако для вычисления работы и теплоты процесса необходимо еще знать теплоемкость Ср или Су, так что наличие термического и калорического уравнений состояния является во всех случаях необходимым условием для анализа термодинамических процессов. [24]
Это ясно видно, в частности, из выражения для работы равновесного процесса, осуществляемого однородным телом. Давление р зависит в этом случае не только от объема V тела, но и от его температуры /; эта зависимость определяется уравнением состояния тела. Поэтому при переходе из одного и того же начального состояния / в одно и то же конечное состояние 2 давление р в промежуточных точках будет иметь разные значения в зависимости от величины температуры, которая меняется в различных процессах по-разному. [25]
Графически можно изображать только равновесные состояния и равновесные процессы. В случае неравновесных процессов нельзя говорить о параметрах состояния / л и и Т всего тела, ибо нарушается условие б) равновесности состояния ( 11.3.1.8) и теряет смысл уравнение состояния тела. [26]
Графически можно изображать только равновесные состояния и равновесные процессы. В случае неравновесных процессов нельзя говорить о параметрах состояния р, v и Т всего тела, ибо нарушается условие б) равновесности состояния ( 11.3.1.8) и теряет смысл уравнение состояния тела. [27]
В термодинамике за основные параметры принимают удельное давление, абсолютную температуру и удельный объем. Три основных параметра не являются независимыми; они связаны между собой определенной аналитической зависимостью, различной для каждого вещества. Эта зависимость называется уравнением состояния тела. [28]
Так, при изменении объема рабочего тела непременно изменяется его давление или температура. Следовательно, основные параметры состояния тела находятся во взаимной зависимости. Уравнение, выражающее эту зависимость, называется уравнением состояния тела. [29]
При адиабатическом расширении ( или сжатии) тела остается неизменной его энтропия. Поэтому связь между температурой, объемом и давлением тела при адиабатическом процессе определяется различными производными, взятыми при постоянной энтропии. Выведем формулы, позволяющие вычислить эти производные по уравнению состояния тела и его теплоемкости. [30]