Уравнение - вино
Cтраница 2
Тя - яркостная ( условная) температура тела, измеренная пирометром, К; Я - длина волны, мкм; С2 - константа уравнения Вина; е, - степень черноты тела для данной длины волны. [16]
Тя - яркостная ( условная) температура тела, измеренная пирометром, К; Я, - длина волны, мкм; С2 - константа уравнения Вина; е - степень черноты тела для данной длины волны. [17]
Позднее было показано, что кривые распределения, рассчитанные по уравнению Вина, очень хорошо совпадают с экспериментальными кривыми в области высоких энергий ( малых длин волн), однако правильного описания во всей области спектра уравнение Вина не дает. Другая теоретическая попытка определить закон распределения энергии была предпринята в 1900 г, Рэлеем, который применил классический принцип равного распределения энергии по степеням свободы. [18]
Позднее было показано, что кривые распределения, рассчитанные по уравнению Вина, очень хорошо совпадают с экспериментальными кривыми в области высоких энергий ( малых длин волн), однако правильного спектрального распределения на все длины волн уравнение Вина не дает. [20]
Для того чтобы описать весь экспериментальный спектр излучения абсолютно черного тела, была предложена эмпирическая формула, соответствующая опытным данным от К - 0 до Я - оо, из которой при определенных значениях коэффициентов можно получить уравнение Вина, а также уравнение Рэлея - Джинса. Так же как и Вин, Планк имел возможность выбрать любой подходящий тип излучателя энергии. Это должна быть система, способная испускать и поглощать излучение; и одним из-простейших для расчета типов такой системы является система простых гармонических осцилляторов. В соответствии с классической теорией, осциллятор должен получать и излучать энергию непрерывно. Но для того чтобы найти формулу, которая согласовывалась бы с экспериментально найденным спектром абсолютно черного излучателя, Планк предположил, что такой осциллятор должен получать энергию не непрерывно, как этого требовала классическая теория, а дискретными порциями. [21]
Позднее было показано, что кривые распределения, рассчитанные по уравнению Вина, очень хорошо совпадают с экспериментальными кривыми в области высоких энергий ( малых длин волн), однако правильного спектрального распределения на все длины волн уравнение Вина не дает. [22]
Трудность измерения температуры раскаленных тел, отличающихся по свойствам излучения от абсолютно черного тела, вызвана тем, что поправки на неполноту излучения реального тела высчитываются по уравнению ( 105), в котором при известной постоянной С2 уравнения Вина и при эффективной длине волны К данного оптического пирометра необходимо знать коэффициент черноты тела ея. Этот коэффициент зависит от температуры тела, длины волны и состояния поверхности данного тела. [23]
Трудность измерения температуры раскаленных тел, отличающихся по свойствам излучения от абсолютно черного тела, вызвана тем, что поправки на неполноту излучения реального тела высчитываются по уравнению ( 105), в котором при известной постоянной С2 уравнения Вина и при эффективной длине волны А, данного оптического пирометра необходимо знать коэффициент черноты тела гк. Этот коэффициент зависит от температуры тела, длины волны и состояния поверхности данного тела. [24]
Трудность измерения температуры раскаленных тел, отличающихся по свойствам излучения от абсолютно черного тела, вызвана тем, что поправки на неполноту излучения реального тела высчитываются по уравнению ( 105), в котором при известной постоянной С2 уравнения Вина и при эффективной длине волны Л, данного оптического пирометра необходимо знать коэффициент черноты тела ех. Этот коэффициент зависит от температуры тела, длины волны и состояния поверхности данного тела. [25]
Трудность измерения температуры реальных тел, отличающихся по свойствам излучения от абсолютно черного тела, вызвана тем, что поправки на неполноту излучения реального тела высчитываются по уравнению ( 99), в котором при известной постоянной С 2 уравнения Вина и при эффективной длине волны К данного оптического пирометра необходимо знать коэффициент черноты тела ея. Этот коэффициент зависит от температуры тела, длины волны и состояния поверхности данного тела. [26]
Согласно закону Релея - Джинса по мере уменьшения длины волны должна непрерывно расти спектральная плотность излучения, что, как известно, не соответствует действительности. Вследствие того что уравнение Релея - Джинса было получено на основе закономерностей классической физики, противоречие его с действительным законом природы было названо ультрафиолетовой катастрофой классической физики. Для сопоставления уравнения Планка с приближенными уравнениями Вина и Релея - Джинса на рис. 1 - 33 приведены результаты экспериментального определения спектральной плотности черного излучения ( точки на графике) в сопоставлении с теорией Планка, а также даны в функции отношения ХГ / с2 погрешности, получаемые при расчетах спектральной плотности по уравнениям Вина и Релея - Джинса. Из приведенного графика ( рис. 1 - 33) можно видеть, что закон Релея - Джинса дает близкие с действительностью результаты лишь при очень малых квантах, следовательно, лишь в тех условиях, когда дискретность излучения - не играет существенной роли. [27]
Страницы: 1 2