Cтраница 1
Уравнения стационарной теплопроводности в твердых телах с различной геометрией подробно описаны в литературе. [1]
Результаты решения уравнения трехмерной стационарной теплопроводности в изотропном материале (19.15) представлены в следующем примере. [2]
Уравнение (12.21) эквивалентно уравнению стационарной теплопроводности с зависящим от температуры коэффициентом теплопроводности и постоянной объемной мощностью внутренних источников. [3]
Моделирование уравнения Лапласа, к которому приводится уравнение стационарной теплопроводности после применения подстановок, на электропроводной бумаге не вызывает трудностей. Что касается граничных условий, то правая часть условия ( VI. [4]
Как показано в предыдущих главах, решение уравнения стационарной теплопроводности с учетом зависимости коэффициента теплопроводности от температуры методом электротепловой аналогии может быть осуществлено либо с помощью сетки переменных сопротивлений, либо сведением уравнения ( VII. Лапласа с дальнейшей линеаризацией нелинейных граничных условий. [5]
Чтобы найти распределение температуры и значение производной dT / dr при rR0, необходимо решить уравнение стационарной теплопроводности для указанных условий с равномерно распределенными источниками тепла. [6]
Чтобы найти распределение температуры и значение производной dT / dr при r R0, необходимо решить уравнение стационарной теплопроводности для указанных условий с равномерно распределенными источниками тепла. [7]
II рода), а на поверхности грунта происходит конвективный теплообмен по закону Ньютона. Решение уравнения стационарной теплопроводности получено в виде суммы решения Форхгеймера и поправки, учитывающей теплообмен на поверхности грунта. [8]
Аналогично могут быть найдены решения других задач. Заметим, что решения многих задач стационарной диффузии могут быть заимствованы из хорошо разработанной теории теплопроводности 12 - 31, так как уравнение (2.9) аналогично уравнению стационарной теплопроводности. [9]
Первый член в правой части характеризует тепловой поток в случае однородного градиента температуры при однородном потоке тепла. Это закон теплопроводности Фурье. Последующие слагаемые определяют влияние более высоких градиентов температуры в структурно-неоднородном теле на процесс теплопроводности. Поэтому ( 17) следует рассматривать как обобщение закона теплопроводности Фурье на неоднородные среды. Путем варьирования по градиентам температуры потенциала рассеивания ( 16) непосредственно получаем уравнение стационарной теплопроводности с учетом высоких градиентов температуры, естественные краевые условия и эффективные моментные составляющие температурного поля. Между ними и вышеприведенными уравнениями теории упругих сред ( 3) - ( 9) существует аналогия. [10]