Уравнение - малое возмущение
Cтраница 1
Уравнения малых возмущений получаются приравниванием нулю выражений ( И. [1]
Уравнения малых возмущений равновесия получаются обычным образом. Их отличие от соответствующих уравнений § 5 состоит в том, что равновесный градиент теперь не является постоянным, а в соответствии с (40.4) линейно зависит от вертикальной координаты. [2]
Получим теперь уравнения малых возмущений основного плоскопараллельного течения. Кроме возмущений скорости, температуры и давления, введем также возмущения магнитного поля: Я0 Я, где Н0 - невозмущенное поле, состоящее из внешнего и индуцированного полей, а Я - малое возмущение. [3]
При решении уравнений малых возмущений всегда надо иметь в виду, что среди получающихся решений есть такие, которые могут быть исключены преобразованием системы отсчета и поэтому не представляют собой реального физического изменения метрики. [4]
Нет необходимости приводить здесь уравнения малых возмущений и спектральные амплитудные задачи для плоских и пространственных возмущений конвективного течения в наклонном слое - они по виду совпадают с соответствующими задачами, приведенными в § 6 и 7, разумеется, с надлежащей заменой профилей скорости и температуры основного течения и с введенным в предыдущем параграфе определением числа Грасгофа. [5]
При расчете определителя ап нужно учитывать, что матрица систем уравнений малых возмущений содержит большое количество нулевых элементов. [6]
В развитие этого подхода, опробованного на расчетах внешнего трансзвукового обтекания в рамках уравнений малых возмущений, предлагается метод решения прямой задачи, обладающий следующими характерными чертами. [7]
При численном решения уравнения ( 7) используются идеи метода [153] для решения квазилинейного уравнения ФХФХХ Фуу - уравнения малых возмущений при околозвуковых скоростях. [8]
 |
Параметры пограничного слоя возле вертикальной изотермической пластины. [9] |
Приступая к постановке задачи устойчивости и полагая, что в случае пограничного слоя на вертикальной пластине наиболее опасны плоские возмущения, запишем уравнения малых возмущений в переменных функция тока - температура. При этом необходимо учесть два обстоятельства. [10]
Сохранив в выражении ( 148) относительной величины возмущения плотности Р / РС, квадратичный член ( v / U) 2, имеющий, как мы только что убедились, тот же порядок, что и первый член 2u / Ux, мы тем самым отказываемся от допустимости линеаризации уравнения малых возмущений. [11]
Сохранив в выражении ( 172) относительной величины возмущения плотности р / рооквадратичный член ( у / t / co) 2, имеющий, как мы только что убедились, тот же порядок, что и первый член 2и / 1 / ж, мы тем самым отказываемся от допустимости линеаризации уравнения малых возмущений. [12]
Из уравнений движения видно, что при подогреве снизу возможно равновесие, при котором температура линейно меняется с высотой: VTQ - Ay. Уравнения малых возмущений равновесия получаются обычным образом. [13]
Граница пыли пересекает Rg при конечной плотности рс ж 2 - Ю16 ( М0 / М) - а. Решение уравнений малых возмущений внутри пыли [13] показывает, что h неограниченно возрастает только при р - оо, а при р рс конечно. [14]
В приложении III приведено поле медленно вращающегося шара с а Rg. Это решение справедливо не только вдали, где R Rg, но и вблизи 8ш - В этом решении уравнений малых возмущений, наложенных на поле Шварцшильда, в поправках к компонентам g y сохранены только члены, линейные по а, и высшие механические моменты и отброшены члены с а2 и более высокого порядка. Керра, которые зависят от линейных поправок к guv, сохраняются и в этом решении. [15]
Страницы: 1