Cтраница 1
Уравнения второго типа можно представить себе как частные случаи уравнения ( 4 - 3.12) для простой жидкости, когда функционал э определяется при помощи одного или нескольких интегралов. Уравнения состояния как дифференциального, так и интегрального типа разрешены относительно тензора напряжений. [1]
К уравнениям второго типа отнесем зависимости, в которых переменным является ход исполнительного устройства, стоящий под знаком дифференциала. [2]
Специфика рассматриваемой контактной задачи проявляется при интегрировании уравнения второго типа. [3]
В - противоположность этому интеграл столкновения в уравнениях второго типа является нелинейным по многочастичной функции распределения. Он может быть представлен в двух видах: в форме Больцмана, но для многочастичных функций распределения; в форме Эйнштейна, когда в интеграле столкновений выделяются индуцированный и спонтанный вклады. [4]
Распад твердых растворов и расслоение жидкостей могут быть описаны системой уравнений второго типа, причем число N равно числу видов атомов, содержащихся в исследуемой системе. [5]
При этом вычислять координаты точек следует, очевидно, лишь из уравнений второго типа. [6]
Эти исследования позволяют сделать заключение, что во всех практических задачах особые точки для уравнений второго типа располагаются внутри окружности единичного радиуса. Поэтому интеграл / з будет равен нулю. Так как остальные два интеграла, куда входит левая часть уравнения второго типа ( 74 и / и), вообще взаимно уничтожаются, то в дальнейшем нам придется заниматься вычислением интегралов, содержащих в знаменателе подынтегральной функции левую часть уравнения первого типа. [7]
Принято называть выражение ( 12) уравнением первого типа, а выражение ( 11) - уравнением второго типа. [8]
Установим теперь соответствие между характером фазового превращения и типом уравнения, описывающего его. V-компонентной системе описывается ( N I) уравнением второго типа: предполагается, что система содержит N видов частиц плюс дырки и каждый узел занят либо частицей, либо дыркой. Поскольку непосредственное взаимодействие между частицами и дырками отсутствует ( силы изображения учитываются автоматически слагаемым, описывающим пластическое течение в диффузионной зоне), суммирование по т в ( 26) остается в пределах от 1 до N. Влияние дырок на параметры фазового превращения осуществляется через их подвижность. [9]
Эти исследования позволяют сделать заключение, что во всех практических задачах особые точки для уравнений второго типа располагаются внутри окружности единичного радиуса. Поэтому интеграл / з будет равен нулю. Так как остальные два интеграла, куда входит левая часть уравнения второго типа ( 74 и / и), вообще взаимно уничтожаются, то в дальнейшем нам придется заниматься вычислением интегралов, содержащих в знаменателе подынтегральной функции левую часть уравнения первого типа. [10]
Уравнения (6.14) - (6.16), в которые входят константы скорости, потенциал электрода и концентрации, и уравнения (6.23) - (6.25), в которые входят ток обмена и поляризация электрода, вполне эквивалентны. Хотя во второй группе уравнений концентрации в явном виде не отражены, они входят в уравнения через значения тока обмена и равновесного потенциала. Условно назовем уравнения первого типа кинетическими уравнениями, в отличие от уравнений второго типа - поляризационных уравнений. [11]