Уравнение - энергия - пограничный слой
Cтраница 1
Уравнение энергии пограничного слоя внешне выглядит совершенно так же, как и уравнение количества движения пограничного слоя. Однако имеется два существенных отличия. В уравнении энергии ( 7 - 5) величины и и v должны рассматриваться как известные параметры, определяемые из решений уравнений движения. Соответственно уравнение энергии пограничного слоя есть линейное уравнение относительно температуры, что с математической точки зрения значительно упрощает задачу получения решений этого уравнения, поскольку здесь применим принцип суперпозиции. Это означает, что как только некоторое число решений этого уравнения становится известно, новые решения легко получить добавлением или вычитанием любого из известных решений. Другое отличие между двумя уравнениями связано с тем фактом, что член, соответствующий градиенту давления, не содержится в уравнении энергии. Исходя из этого, можно предположить и это будет подтверждено позже, что влияние на теплообмен изменений давления вдоль поверхности меньше, чем на такие параметры потока, как лобовое сопротивление. [1]
Обобщите интегрируемое уравнение энергии пограничного слоя на высокоскоростной поток путем включения члена, описывающего тепло, возникающее при трении. [2]
Для дальнейших исследований нам понадобится уравнение энергии пограничного слоя в другой по сравнению с ( XI-19) форме. [3]
Для дальнейших исследований нам понадобится уравнение энергии пограничного слоя в другой по сравнению с (11.21) форме. [4]
Вернемся, например, к уравнению энергии пограничного слоя ( 4 - 25) и рассмотрим течение совершенного газа. [5]
Прежде всего мы получим приближенное решение уравнения энергии пограничного слоя при продольном обтекании полубесконечной изотермической плоской пластины потоком с постоянной скоростью внешнего течения. [6]
Отметим еще одну важную особенность потока, имеющего большую скорость: в уравнение энергии пограничного слоя ( XI-19) обязательно должна входить абсолютная температура Т, а не разность температур Ф, как это было для потока умеренной скорости ( см., например, VI1 - 316), так как шюстность р и физические константы л, Я -, с зависят от. [7]
 |
Зависимость относительной Зависимость критического плотности теплового потока на поверх-00 от параметра е2 Sh. 5 ности qwjqwn от 0 и 82 Sh0 5. [8] |
Особенность расчета в этом случае заключается в том, что при определении колеблющегося температурного поля в уравнении энергии пограничного слоя первого приближения необходимо сохранить диссипативные члены. [9]
Выведите уравнение ( 7 - 25) для теплообмена в потоке с бесконечным клином, вводя переменные /, v и г в уравнение энергии пограничного слоя. [10]
Температурное поле вблизи плоской пластины и связанный с этим теплообмен рассчитаны также путем точного решения уравнений пограничного слоя для стационарного двухмерного потока. Он предположил, что скорости потока достаточно малы, и поэтому член уравнения, выражающий рассеяние, обусловленное вязкостью, не учитывается в уравнении энергии пограничного слоя. [11]
Сведения по осесимметрично-му потоку можно получить, применив преобразования Манглера. В предыдущем параграфе было рассмотрено преобразование уравнения движения. Подобное преобразование может быть применено и к уравнению энергии пограничного слоя и означает, что осесимметричный поток может быть найден для каждого двухмерного пограничного слоя и что температурные поля для двух состояний идентичны при условии, если граничные условия на этом поле одинаковы для двух форм потока. [12]
В этой главе мы получим систему основных уравнений тепло - и массообмена для поля потока жидкости, обтекающего тело. Используя закон сохранения массы, получим два уравнения - уравнение неразрывности в уравнение диффузии. С помощью теоремы импульсов выведем уравнения движения пограничного слоя и уравнения Навье - Стокса. И, наконец, на основании закона сохранения энергии получим различные формы уравнения энергии пограничного слоя и общее уравнение энергии потока вязкой жидкости. [13]
Для потока с малой скоростью вдоль плоской пластины уравнение количества движения ( без члена, содержащего др / дх) уравнение энергии ( без члена, выражающего тепло трения) очень похожи друг на друга. Кроме того, когда числовое значение температуропроводности равно величине кинематической вязкости, тогда уравнения идентичны и могут быть с легкостью преобразованы одно в другое. Как следствие этого, если граничные условия в этих случаях также одинаковы, то решение уравнения количества движения ( кривая распределения скорости внутри пограничного слоя) и решение уравнения энергии ( кривая распределения температуры внутри пограничного слоя) совершенно одинаковы по виду, а толщина пограничного слоя потока равна толщине теплового пограничного слоя. Более детально об этом будет идти речь позднее, когда будут представлены действительные решения уравнения энергии пограничного слоя. [14]
Страницы: 1