Уравнение - активация
Cтраница 1
Уравнение активации (2.23) справедливо для облучения в условиях равномерного потока активирующего излучения. [1]
Практический интерес может представить вид уравнения активации для переменной во времени плотности потока активирующего излучения, что соответствует случаю облучения пробы с помощью источника, излучение которого нестабильно во времени. [2]
Заслуживает внимания и вопрос о форме уравнения активации, поскольку приведенное ранее уравнение (2.23) справедливо для моноэнергетического излучения, а реальный спектр тепловых нейтронов охватывает широкую область энергий, следуя распределению Максвелла. [3]
Уравнение (2.23) представляет собой наиболее простую форму уравнения активации, которое справедливо при соблюдении принятых выше условий. Однако на практике эти условия редко выполняются в полной мере. В соответствии с ограничениями, вводимыми условиями эксперимента, видоизменяется форма уравнения активации и приобретают несколько иной физический смысл некоторые входящие в него параметры. Ряд таких частных форм уравнений активации, действительных для специфичных условий облучения, будет рассмотрен по ходу дальнейшего изложения. [4]
Эта затянувшаяся дискуссия скорее задержала, чем способствовала проникновению в физиологию растений таких основных положений кинетики реакций и фотохимии, как закон действия масс, уравнения активации Больцмана и Аррениуса и квантовый принцип фотохимии, которые одни только могут дать достаточное основание для кинетического рассмотрения любой химической реакции, как in vitro, так и in viva. Ниже будет показано, что с точки зрения этих положений закон Блэкмана является просто идеализацией, к которой можно более или менее близко подойти при некоторых особых условиях. [5]
Изотоп 198Аи имеет очень высокое сечение захвата тепловых нейтронов, поэтому эффект выгорания оказывает сильное влияние на ход накопления этих ядер. Ниже будет рассмотрено уравнение активации, действительное в таких случаях ( см. § 1 гл. При Ф Ю13 нейтрон / ( см2 - сек) линейное увеличение активности насыщения с ростом Ф нарушается, что свидетельствует о большом влиянии эффекта выгорания. [6]
 |
Нормализованная кривая зависимости удельной активности от веса образца. [7] |
В нейтронном активационном анализе на конечные результаты часто оказывает влияние самоослабление потока нейтронов. Как известно, при выводе уравнения активации предполагалось, что поток нейтронов постоянен по всему объему образца. Однако очевидно, что по мере прохождения в глубь образца поток будет ослабляться за счет тех нейтронов, которые вступили во взаимодействие с ядрами атомов. В результате этого внутренние части образца будут активироваться слабее, чем внешние. [8]
Из приведенных выше соотношений следует, что по существу активационный анализ - метод изотопного анализа, так как в результате ядерной реакции на определенном изотопе элемента возникает радиоизотоп с характеристической схемой распада. Активность этого радиоизотопа пропорциональна содержанию изотопа, из которого он образуется. Поэтому рассчитать количество элемента по уравнению активации можно только в том: случае, если известен изотопный состав элемента. [9]
Уравнение (2.23) представляет собой наиболее простую форму уравнения активации, которое справедливо при соблюдении принятых выше условий. Однако на практике эти условия редко выполняются в полной мере. В соответствии с ограничениями, вводимыми условиями эксперимента, видоизменяется форма уравнения активации и приобретают несколько иной физический смысл некоторые входящие в него параметры. Ряд таких частных форм уравнений активации, действительных для специфичных условий облучения, будет рассмотрен по ходу дальнейшего изложения. [10]
Уравнение (2.23) представляет собой наиболее простую форму уравнения активации, которое справедливо при соблюдении принятых выше условий. Однако на практике эти условия редко выполняются в полной мере. В соответствии с ограничениями, вводимыми условиями эксперимента, видоизменяется форма уравнения активации и приобретают несколько иной физический смысл некоторые входящие в него параметры. Ряд таких частных форм уравнений активации, действительных для специфичных условий облучения, будет рассмотрен по ходу дальнейшего изложения. [11]
Мерой интенсивности потока заряженных частиц служит ток пучка или число частиц в единицу времени. При облучении мишени достаточной толщины заряженные частицы в пучке движутся прямолинейно, постепенно теряя энергию, но с незначительным изменением полного числа частиц. Вследствие потери энергии у частиц меняется вероятность вступления в реакцию, пока энергия не упадет ниже пороговой. Эти особенности облучения заряженными частицами приводят к специфической форме уравнения активации. [12]
Страницы: 1