Cтраница 1
Уравнение Гинзбурга - Ландау позволяет также обсудить временное поведение системы. Пусть химическая среда замкнута по отношению к молекулам Y, а в начальный момент времени в системе находилось некоторое число молекул Y. [1]
Область применимости уравнений Гинзбурга - Ландау к грязным сверхпроводникам со стороны низких температур ограничивается фактически только условием ТС - Т ТС. [2]
Используя выведенное нами уравнение Гинзбурга - Ландау, можно обсудить различные особенности индуцированного шумом перехода. [3]
Подчеркнем, что само уравнение Гинзбурга - Ландау применимо лишь вблизи точки перехода, когда времена трел или тисчез значительно превышают микроскопические временные масштабы задачи. [4]
Горькова можно перейти к уравнению Гинзбурга - Ландау. Для плоского дефекта в неограниченном металле он заключается в следующем. [5]
С помощью экстраполяции абрикосовского решения уравнений Гинзбурга - Ландау от Яс2 к малым магнитным полям нельзя заключить, что центры токовых трубок находятся в нормальном состоянии. Энергия возбуждения квазичастиц была бы тогда конечна везде или, вероятно, везде, кроме линий нулевого объема. Из такого рода модели для отдельных трубок потока не вытекает температурная независимость поглощения при низких температурах. [6]
Для автоколебательной среды, описываемой уравнением Гинзбурга - Ландау, при DI 0 в пренебрежении нелинейным сдвигом частоты они обнаружили, что две спиральные волны отталкиваются друг от друга, если они вращаются в одинаковом направлении, и притягиваются, если их направления вращения противоположны. [7]
Абрикосов [ 44а ] количественно обосновал эти рассуждения, используя уравнения Гинзбурга - Ландау. При больших значениях Д области, занятые нормальной фазой, имеют форму вихревых нитей. Дальнейшее рассмотрение этого вопроса увело бы нас слишком далеко от нашей главной темы, но в приложении 7.2, где описана связь между сверхпроводимостью и сверхтекучестью, мы рассмотрим еще некоторые детали. [8]
Было показано [18], что для дисперсных ферромагнетиков, а также КФД уравнение Гинзбурга хорошо выполняется, однако прямые проходят через нуль не при TQ, а при Г 6Р0, где 9 некоторая зависимость от концентрации ферромагнетика и меньше, чем температура превращения массивного ферромагнетика. Термодинамический коэффициент а зависит от концентрации и изменяется симбатно с изменением размера средней частицы, определяемой по начальному наклону кривых намагничивания. [9]
Если бы сверхпроводники были полностью изолированы друг от друга, то, согласно уравнениям Гинзбурга - Ландау, фазы волновых функций % 2) в каждом из них могли бы изменяться независимо. Действительно, из любого решения названных выше уравнений можно получать и другие решения, просто меняя фазу. [10]
Влияние таммовских уровней учитывалось лишь в работе [4], но в этой работе не конкретизировался потенциал дефекта и не учитывалось искажение волновых функций объемных электронов, что проделано в настоящей работе. Это позволяет для определения Тс перейти от уравнений Горькова к уравнению Гинзбурга - Ландау. В нашей работе также используется это предположение. [11]
Последующий анализ проводится в тесной аналогии с теорией равновесных фазовых переходов второго рода в физических системах. Поле у ( г, t) рассматривается в качестве параметра порядка и производится адиабатическое исключение подчиненных ему быстро осциллирующих переменных, что дает в результате уравнение Гинзбурга - Ландау для медленной составляющей параметра порядка. [12]
Причина противоречия кроется в основных предпосылках метода самосогласованного поля: флуктуации считаются пренебрежимо малыми. Еще раз подчеркнем, что сказанное относится не к малой окрестности точки перехода, а ко всей области Т Те. Поскольку для сверхпроводников h 0, флуктуации при ф 1 з, нельзя считать малыми. Разумеется, кулоновские силы, как обычно, подавляют флуктуации. Но и без анализа роли кулоновских сил можно показать, что применение уравнений Гинзбурга - Ландау для сверхпроводников оправдано. [13]