Уравнение - движение
Cтраница 2
Уравнение движения необходимо записать не только для нефти, воды и полимера, но и для частиц и агрегатов, движущихся в одном потоке. При моделировании полимерного заводнения обычно предполагается, что полимер движется со скоростью воды, но скорость воды определяется некоторой фиктивной вязкостью, зависящей от концентрации полимерного раствора. Наличие твердых частиц малой концентрации в фильтрующейся воде мало сказывается на фильтрационной способности последней. Поэтому можно считать, что собственно частицы движутся со скоростью воды, не изменяя ее вязкости. [16]
Уравнения движения составим в форме Лагранжа. [17]
Уравнения движения ( 4) и ( 3) существенно отличаются между собой тем, что все уравнения системы ( 3) независимы, как и ( 2), а уравнения системы ( 5) являются, кроме первого, нелинейными связанными уравнениями. [18]
Уравнения движения вязко: жидкости. [19]
Уравнения движения следует составить раздельно: одно для газообразной фазы, другое для фазы конденсированной. [20]
Уравнение движения сводится просто к уравнению р const. Полное уравнение непрерывности (1.23) показывает, что полная масса, протекающая за секунду через любую сферическую поверхность, есть величина постоянная, равная т 4лт2ру const, где v - радиальная скорость газа. [21]
Уравнения движения в форме (1.1) или (1.16) ( или эквивалентные им определения скобок Пуассона) составляют основу канонического, или гамилыоновского, формализма. [22]
Уравнение движения отражает закон сохранения количества движения в соответствии со вторым законом Ньютона. [23]
Уравнение движения ( 8 - 26), естественно, может как частный случай дать уравнение статических характеристик. [24]
Уравнения движения, на которых основано изложенное решение, как указывалось, не содержат сил трения, вызывающих изменение энтропии вдоль линии тока, которое учитывается с помощью коэффициентов неизоэнтропийности. [25]
 |
Зависимость коэффициента X от чисел Re для труб с рав-номернозернистой шероховатостью. [26] |
Уравнение движения, рассматриваемое выше, применимо к дей -) ствйтельному течению любого дифференциального объема турбу-лентного щщжа. [27]
Уравнения движения и энергии проинтегрированы численно. [28]
Уравнение движения выводится с помощью понятия производной от разрывных функций. [29]
Уравнения движения - первые два уравнения системы ( 2.18 а) - могут быть решены независимо от уравнения энергии - третьего уравнения системы. Их решение известно для случая m 1 - квазитвердого вращения газа. [30]
Страницы: 1 2 3 4