Cтраница 1
Уравнения движения системы представляют, следовательно, с точки зрения классической механики скольжение без трения точки с массой JJL по поверхности потенциальной энергии. Мы замечаем, что поверхность потенциальной энергии образована из двух длинных, узких долин, представляющих устойчивые молекулы Н2, соединенных областью более высокой энергии и разделенных областями еще более высокой энергии. Поверхности потенциальной энергии для более сложных реакций аналогичны описанной. Области, соответствующие конфигурации реагирующих веществ ( начальное состояние), обычнб отделяются от областей, соответствующих конфигурации продуктов ( конечное состояние), областью более высокой энергии, В результате чего реакция обладает энергией активации. [1]
Уравнения движения систем с линейными неголономными связями будут кратко рассмотрены в § 8.5 гл. [2]
Уравнение движения системы представляет собой уравнение процесса регулирования. [3]
Уравнение движения системы в этом случае можно представить в виде системы линейных уравнений в определенных областях изменения координат i и ц, поэтому фазовую плоскость строят как двумерную поверхность, выделяя листы, в которых нелинейная функция имеет только одно значение. [4]
Уравнение движения системы находится путем приравнивания нулю суммы сил, связанных с предполагаемым перемещением массы и рамы. [5]
Уравнения движения системы составляются на основании - динамических уравнений Эйлера. [6]
Поскольку уравнения движения системы составляются для каждой фазы, но в пределах всего рассматриваемого объема смеси, то далее используется в основном понятие приведенной плотности. [7]
Определим уравнение движения системы с реальным регулятором. [8]
Написать уравнения движения системы под действием упругих сил; массами валиков и сателлитов пренебрегаем. [9]
Если уравнения движения системы составлены и начальные условия заданы, то дело сводится к решению более или менее трудной математической задачи. [10]
Составим уравнение движения системы в форме уравнения Лаг-ранжа второго рода. [11]
Составим уравнения движения системы после отключения двигателя и приложения тормозящего воздействия к его валу. [12]
Если уравнения движения системы (3.6.1) таковы, что полная производная по времени от функции (3.6.5), составленная в силу этих уравнений, есть функция знакопостоянная ( отрицательная) для М в Ti. [13]
Если уравнения движения системы (3.6.1) таковы, что полная производная по времени от функции (3.6.5), составленная в силу этих уравнений, есть функция знакоопределенная ( положительная) для М в 1 е ( г 1 2), то М является репеллером. [14]
Если уравнения движения системы (3.6.1) таковы, что полная производная по времени от функции (3.6.5), составленная в силу этих уравнений, есть функция знакопостоянная ( отрицательная) для М в TIE г 1 ( г 2) и есть функция знакоопределенная ( положительная) для М в Tie i 2 ( г 1), то М является односторонне орбитально устойчивым обобщенным предельным циклом. [15]