Cтраница 1
Уравнения движения точки переменной массы, выведенные в 1904 году Мещерским, являются, по мнению автора, выражением того общего принципа, на - котором может быть построена рациональная механика электронов и световых квантов. [1]
Таким образом, уравнением движения точки переменной массы является второй закон Ньютона в общей его форме. [2]
Из этого уравнения следует, что уравнение движения точки переменной массы имеет вид основного уравнения динамики точки постоянной массы, находящейся под действием приложенных к ней сил и реактивной силы. [3]
Следует отметить, что первое научное сообщение об уравнениях движения точки переменной массы в общем случае было сделано И. В. Мещерским 24 августа 1898 г. в г. Киеве на X съезде русских естествоиспытателей и врачей. В 1949 г. работы И. В. Мещерского по механике тел переменной массы были изданы Государственным издательством технико-теоретической литературы. [4]
Следует отметить, что первое научное сообщение об уравнениях движения точки переменной массы в общем случае было сделано И. [5]
Иван Всеволодович Мещерский ( 1859 - 1935) первый дал уравнение движения точки переменной массы, которое в настоящее время имеет очень большое значение для теории реактивного движения. [6]
Магистерская диссертация И. В. Мещерского Динамика точ ки переменной массы и работа Уравнения движения точки переменной массы в общем случае являются высшими достижениями его научного творчества. Следует отметить еще две работы Ивана Всеволодовича, посвященные задачам механики тел переменной массы. В этом частном случае уравнение вращения не будет отличаться по форме от уравнения вращения тела постоянной массы; только момент инерции тела относительно оси вращения будет величиной переменной. [7]
Для случая, когда относительная скорость излучаемых частиц равна нулю, уравнения движения точки переменной массы совпадают по форме с обычными уравнениями движения точки постоянной массы. [8]
В работе А. С. Лапина 3 несколько иначе, чем у Мещерского, выводится уравнение движения точки переменной массы. Эффект переменности массы учитывается по закону сохранения количества движения изолированной системы: точка и изменяющая массу частица. Конечный результат, т.е. вид дифференциального уравнения движения точки переменной массы, совпадает с уравнением Мещерского. [9]
R v dm / dt, в которой усматривается аналогия с современными формами записи уравнений движения точки переменной массы. [10]
Если относительная скорость vr отбрасываемых частиц равна нулю, то реактивная сила Я обращается в нуль и уравнение движения точки переменной массы ( 23.25 а) принимает обычную форму уравнения движения точки постоянной массы, доставляемую вторым законом Ньютона. [11]
В работах Динамика точки переменной массы ( 1897) и Уравнения движения материальной точки переменной массы в общем случае ( 1904) И. В. Мещерский впервые вывел уравнение движения точки переменной массы. [12]
Идея метода состоит в следующем: находятся такие преобразования переменных реальной задачи к новым переменным в некотором вспомогательном пространстве, при которых в этом новом пространстве уравнения движения точки переменной массы переходят в уравнения движения отображенной точки постоянной массы. Между элементами движения вспомогательной точки в преобразованном ( искаженном) пространстве и элементами движения реальной точки формулами преобразования устанавливается простое соответствие. [13]
Таким образом, если в процессе изменения массы тела центр масс остающихся частиц не имеет движения относительно системы подвижных осей Охуг, то уравнение движения центра масс тела имеет такой же вид, что и уравнение движения точки переменной массы. В этом частном случае полностью имеет место формальная аналогия между соотношениями классической механики твердого тела постоянной массы и соотношениями механики тела переменной массы. Это движение не обусловлено действующими внешними или реактивными силами, а целиком определяется геометрической конфигурацией частиц, которые мы считаем принадлежащими телу в данный момент времени. [14]
Во многих практически значимых задачах величинами корио-лисова и относительного ускорения можно пренебречь в сравнении с абсолютным ускорением. Тогда, очевидно, уравнение движения центра масс тела переменной массы примет вид уравнения движения точки переменной массы. [15]