Уравнение - движение - частица
Cтраница 2
Зто и есть уравнение движения частицы в поле, записанное в четырехмерной форме. [16]
Это и есть уравнение движения частицы в электромагнитном поле. Слева стоит производная от импульса частицы по времени. Следовательно, выражение в правой части ( 17 2) есть сила, действующая на заряд в электромагнитном поле. Мы видим, что эта сила состоит из двух частей. Первая часть ( первый и второй члены в правой части ( 17 2) ] не зависит от скорости частицы. Вторая часть ( третий член) зависит от этой скорости, а именно, пропорциональна величине скорости и перпендикулярна к ней. [17]
Таким образом, уравнение движения частицы содержится в уравнениях Эйнштейна. [18]
Это и есть уравнение движения частицы в электромагнитном поле. Слева стоит производная от импульса частицы по времени. Следовательно, выражение в правой части (17.2) есть сила, действующая на заряд в электромагнитном поле. Мы видим, что эта сила состоит из двух частей. Первая часть ( первый и второй члены в правой части (17.2)) не зависит от скорости частицы. Вторая часть ( третий член) зависит от этой скорости: пропорциональна величине скорости и перпендикулярна к ней. [19]
Это и есть уравнение движения частицы в поле, записанное в четырехмерной форме. [20]
Это даст нам корректно определенные уравнения движения частицы, несмотря на то, что ее масса покоя равна нулю. [21]
В молекулярной динамике уравнения движения частиц интегрируют для того, чтобы в каждый момент времени t иметь возможность точно определить динамическое состояние системы - указать координаты и импульсы ( р, q) всех частиц. [22]
Они совпадают с уравнениями движения частицы единичной массы под действием 1) силы. [23]
Принцип эквивалентности позволяет получить уравнения движения частиц и уравнения электромагнитного поля в заданном гравитационном поле путем обобщения соответствующих уравнений СТО на неинерциальные системы отсчета. Такое обобщение достигается заменой частных производных на ковариантные, или, как иногда говорят, заменой запятой на точку с запятой. Нетривиальность этого шага состоит в том, что заранее неясно, не содержат ли правильные уравнения движения в искривленном пространстве-времени добавочные члены, зависящие от тензора кривизны. Такие члены могут быть допустимы из общих принципов, и необходимы дополнительные соображения теоретического либо экспериментального характера чтобы их принять или отвергнуть. Присутствие кривизны в уравнениях движения означало бы нарушение принципа эквивалентности, который, однако, не является абсолютным законом. Например, квантовые поправки к классическим уравнениям в искривленном пространстве-времени как правило содержат члены, зависящие от кривизны явно. Взаимодействие с гравитационным полем, соответствующее правилу д - V называется минимальным. [24]
Вместе с тем решение уравнений движения частиц для мак-роскопических систем, долгое время казавшееся чисто символическим, в настоящее время стало привлекать большое внимание. Развитие машинной математики сейчас позволяет численно интегрировать уравнения механики для такого числа частиц, что их можно рассматривать как малую часть макроскопической системы, которая конструируется путем периодического повторения специально построенного блока молекул. Определяемые для этой модели средние значения, конечно, не являются точными аналогами измеряемых на опыте величин, однако наблюдаемая сходимость результатов в некоторых простых случаях оказалась достаточной для того, чтобы метод численного решения уравнений механики стал полезным приемом при изучении свойств макроскопических систем, исходя из представлений об их молекулярной структуре. [25]
В классической механике под уравнением движения частицы понимается уравнение, решая которое при заданных начальных условиях, можно найти пространственную координату и импульс ( или скорость) частицы в любой последующий момент времени. [26]
 |
Дискретизация струны в СТИЦЫ И f РУНЫ СЛеДУет Рассматри-процессе расчета. вать колебания струны, описывае. [27] |
Условие сопряжения (3.95) является уравнением движения частицы с учетом силы, действующей на частицу от струны. Начальными условиями для интегрирования этого уравнения служат координаты и скорость частицы в момент падения ее на струну. [28]
В противном случае необходимо решать уравнение движения частиц с учетом их выгорания. [29]
Кроме условий, вытекающих из уравнений движения частицы и потока и геометрического подобия модели образцу, необходимо еще обеспечить подобие условий однозначности и подобие полей физических свойств среды. [30]
Страницы: 1 2 3 4