Cтраница 1
Гидродинамические уравнения движения позволяют рассчитывать распределение давлений, несущую способность подшипника, моменты трения и расход смазки. Тепловое исследование конструкции позволяет, в свою очередь, определять среднюю температуру подшипника. [1]
Гидродинамические уравнения движения газа с учетом процессов теплопроводности и внутреннего трения содержат тепловой поток q7 ( диссипативная часть потока энергии q) и тензор вязких напряжений а п ( диссипативная часть потока импульса Па / з) - Эти уравнения приобретают реальный смысл после того, как q7 и и выражены через градиенты температуры и скорости газа. Если это отношение не очень мало, может иметь смысл введение поправок, учитывающих члены следующего порядка малости по 1 / L. Такие поправки возникают как в самих уравнениях движения, так и в граничных условиях к ним на поверхности обтекаемых газом тел. [2]
Трехмерные гидродинамические уравнения движения для такой конфигурации сводятся к обыкновенным дифференциальным уравнениям для величин я, b и с, являющихся функциями времени. [3]
В гидродинамическом уравнении движения Навье - Стокса специфику магнитогидродинамики выражает векторное произведение J B. Именно оно выражает ту дополнительную силу, которая определяется магнитным полем. [4]
Таким образом, гидродинамическое уравнение движения жидкости, отражающее влияние инерционных сил в жидкости, сильно упрощается. Скорость стенки пузыря очень мала по сравнению со скоростью звука в паре, вследствие чего влияние сжимаемости пара здесь незначительно. [5]
Это в точности совпадает с гидродинамическим уравнением движения (3.12), полученным в гл. [6]
Как известно, Осборну Рейнольдсу удалось так преобразовать гидродинамические уравнения движения вязкой однородной несжимаемой жидкости, что в эти полученные им уравнения входят только некоторые осредненные значения компонент скорости и вместе с ними шесть величин, которые характеризуют состояние турбулентности в данном месте и в данное время. Эти величины, таким образом, представляют шесть новых неизвестных функций координат и времени, и полученной Рейнольд-сом системы уравнений недостаточно для того, чтобы из них и из начальных значений определить неизвестные функции. [7]
Уравнение (9.20) является непосредственным обобщением уравнения (7.12) и представляет собой гидродинамическое уравнение движения. [8]
Следовательно, метеорологическое поведение атмосферы можно было бы полно описать только с помощью гидродинамических уравнений движения вязкой жидкости, термодинамических уравнений преобразования фаз во влажном воздухе и уравнений радиационного переноса тепла. Некоторые из этих уравнений даже неизвестны, например уравнения, описывающие неравновесные термодинамические процессы. Те из уравнений, которые известны, нелинейны. [9]
При пользовании вторым методом допускаются только такие возмущающие движения, которые совместимы с гидродинамическими уравнениями движения, и исследуется развитие во времени возмущающего движения на основе этих же дифференциальных уравнений. [10]
Теоретическое описание вязкого режима растекания в условиях полного смачивания основано на анализе общей системы гидродинамических уравнений движения жидкости по горизонтальной твердой поверхности. [11]
Прежде всего мы должны составить уравнение теплового баланса для движущейся частицы жидкости и присоединить это уравнение к гидродинамическим уравнениям движения. В несжимаемой жидкости тепловой баланс движущейся частицы определяется ее внутренней энергией, теплопроводностью, конвекцией тепла посредством течения и возникновением тепла вследствие внутреннего трения. В сжимаемой среде к перечисленным слагающим теплового баланса следует присоединить работу расширения ( или работу сжатия) при изменении объема. Кроме того, в любом случае всегда происходит излучение тепла, однако при умеренной разности температур оно не играет существенной роли, и поэтому в дальнейшем мы не будем его учитывать. [12]
В системе координат, связанной с центром инерции изучаемого объекта - движущейся газовой смеси - должны быть равны встречные диффузионные потоки компонент, выраженные в единицах массы. Тогда сохраняются гидродинамические уравнения движения и неразрывности. [13]
В этом разделе будет оценено количество излучения, испускаемого во время стационарной сферически симметричной аккреции на стационарную черную дыру. В общем случае такие вычисления нетривиальны, поскольку требуется самосогласованное рассмотрение гидродинамических уравнений движения, связанных с уравнениями переноса излучения. В процессе последующего обсуждения будет рассмотрен простой случай, когда гидродинамическое течение является в первом приближении адиабатическим, а потери энергии на излучение представляют собой малое возмущение. [14]
Явление теплопередачи между твердым телом и жидкой или газообразной текущей средой представляет собой проблему механики потоков. В этом явлении на механическое течение налагается тепловой поток, и в общем случае оба эти потока влияют один на другой Для того чтобы найти распределение температуры, необходимо связать гидродинамические уравнения движения с уравнением теплопроводности. Из чисто наглядных соображений понятно, что распределение температуры около нагретого тела, обтекаемого жидкостью, часто должно обладать особенностями, характерными для пограничного слоя. В самом деле, вообразим тело, помещенное в поток жидкости и нагреваемое так, что его температура остается все время выше температуры жидкости. [15]