Полуэмпирическое уравнение - состояние
Cтраница 2
 |
Ударная адиабата железа ( сплошная линия - ХФС, штриховая линия - ТФП. Приведены также экспериментальные данные. [16] |
Анализ приведенных на рис. 6.14 данных показывает, что в области сжатий а - 1 Ч - 1 8 ( давления Р 200 ГПа) положение ударной адиабаты алюминия на основе имеющихся экспериментальных данных и полуэмпирических уравнений состояния установлено достаточно надежно. В области сжатий а - 1 8 - 2 8 результаты экспериментов отчасти противоречат друг другу, поэтому необходим критический анализ полученных в разное время экспериментальных данных в этой области. При более высоких сжатиях ( а 3) часть экспериментальных данных имеет плохо контролируемую и достаточно большую погрешность, поэтому можно считать, что результаты расчетов как по модели ХФС, так и КЗИ, не противоречат этим данным. В целом, из приводимых результатов видно, что ударная адиабата по модели ХФС при сжатиях а 1 8 хорошо согласуется с экспериментом. Ударная адиабата по КЗИ имеет в области сжатий а 3 тенденцию к значительному отклонению от эксперимента и приводимых расчетных данных. [17]
Как уже отмечалось, широкодиапазонное уравнение состояния конструкционных материалов, учитывающее двухфазные состояния вещества ( твердое тело-жидкость, жидкость-пар) может быть построено на основе использования двух моделей: в низкой области термодинамических параметров - многофазного полуэмпирического уравнения состояния металла, для высокой области термодинамических параметров - модели Хартри-Фока - Слэтера. [18]
Для этого к исследуемому веществу добавляется некоторое количество NaGI и рентгенографически определяется параметр его элементарной ячейки. Полуэмпирическое уравнение состояния Дежкера пригодно как для высоких температур до 1500 С, так и для низких - до температуры жидкого гелия. Однако следует учитывать тот факт, что в мвазигидростатичеокой ячейке давление а образце не всегда совпадает с давлением на NaCl. Присутствие вещества-манометра влияет на оценку давления, если компоненты смеси имеют различную сжимаемость. [19]
 |
Второй относительный вириальный коэффициент для потенциала Леннард-Джонса.| Третий относительный вириальный коэффициент для потенциала Леннард-Джонса. [20] |
Таким образом, уравнение (1.19) правильно передает физическую картину поведения газов, но применение его для количественных расчетов затруднительно из-за незнания точного закона взаимодействия молекул и трудности вычисления вириальных коэффициентов. Поэтому возникает мысль о создании полуэмпирического уравнения состояния, в котором используется форма уравнения (1.19), но коэффициенты В, С... [21]
При построении широкодиапазонного уравнения состояния существенно дополняющим теоретическую модель и необходимым элементом является экспериментальный материал с соответствующей аппроксимирующей зависимостью для ударной сжимаемости конденсированного вещества. К более сложной модели следует отнести полуэмпирическое уравнение состояния металла с переменной теплоемкостью ядер и электронов и с учетом испарения. Математическая форма этого уравнения не учитывает полиморфные фазовые переходы и скачки термодинамических функций при плавлении. В область описываемых состояний входит двухфазная область жидкость-пар. [22]
В [60] получены две точки на адиабатах расширения плазмы урана и меди в воздух атмосферного давления. На основе этих данных сделана Корректировка полуэмпирического уравнения состояния. Результаты по отражению от мягких преград ударных волн в пористой меди представлены в [69], где авторов интересовали главным образом вопросы двухфазной газодинамики. [23]
 |
Газодинамическая схема экспериментов по адиабатическому расширению. [24] |
При использовании техники сходящихся конических волн в [69] получены две точки по расширению плазмы урана и меди в воздух атмосферного давления. На основе этих данных сделана корректировка полуэмпирического уравнения состояния. Результаты по отражению от мягких преград ударных волн в пористой меди представлены в [81], где авторов интересовали главным образом вопросы двухфазной газодинамики. [25]
В [60] получены две точки на адиабатах расширения плазмы урана и меди в воздух атмосферного давления. На основе этих данных сделана корректировка полуэмпирического уравнения состояния. Результаты по отражению от мягких преград ударных волн в пористой меди представлены в [69], где авторов интересовали главным образом вопросы двухфазной газодинамики. [26]
Для устранения отмеченных выше недостатков были предложены различные модификации уравнения Ван-дер - Ваальса и вириального уравнения. По принятой классификации эти модификации называют полуэмпирическими уравнениями состояния. Некоторые из них успешно применяют в расчетах процессов добычи и переработки пластовой смеси месторождений природных газов. [27]
Уравнение состояния Пенга - Робинсона. Модификация Пенга - Робинсона основывалась на предположении, что давление в полуэмпирических уравнениях состояния типа РК складывается из давления сил отталкивания и давления сил притяжения. [28]
В случае идеальных газов все вириальные коэффициенты обращаются в нуль. Часто вводятся полуэмпирические уравнения состояния. [29]
В идеальных газах, состоящих из молекул, величина U0 в (10.18) может зависеть от температуры из-за изменения внутримолекулярной энергии. И в этом случае статистическая физика позволяет определить уравнения состояния газа, если с помощью спектральных, электронографических и других экспериментов найдены необходимые молекулярные постоянные. В термодинамике применяют и многие другие теоретические или полуэмпирические уравнения состояния, однако основным Способом их получения служит термодинамический эксперимент. Поэтому задача нахождения уравнения состояния относится IK области экспериментальной термодинамики и решается она обычно не отдельно, а в рамках более общей задачи исследования термодинамических свойств веществ. В дальнейшем будет показано, что термодинамика позволяет рассчитывать свойства сложных систем, содержащих много компонентов и фаз, опираясь на свойства отдельных составляющих, и ответ на поставленный вопрос станет очевидным. Пока же можно ограничиться доказательством того, что необходимые для записи фундаментального уравнения исходные данные составляют лишь незначительную часть термодинамических свойств однородной системы. [30]
Страницы: 1 2 3