Cтраница 2
Предыдущее уравнение абсолютно справедливо для идеального газа, а все реальные газы более или менее уклоняются от него. Таким образом, если мы будем точно рассчитывать изменение объема газа в зависимости от давления, то мы должны принимать во внимание не весь объем газа, а объем газа без объема самих молекул. [16]
Предыдущие уравнения выведены без каких-либо ограничений, налагаемых на характер изменения расхода закачиваемого газа, и таким образом справедливы для всех условий. [17]
Предыдущие уравнения дают возможность исследования свободной нутации ( Эйлера) незначительно деформирующегося тела, которое в своем нормальном состоянии обладает кинетической ( динамической) симметрией относительно оси. Предположим, что телу, находящемуся в состоянии установившегося вращения с угловой скоростью п около оси кинетической симметрии, сообщено незначительное возмущение. [18]
Разделим предыдущее уравнение на e Ai и продифференцируем достаточно много раз, так чтобы многочлен Рх ( 0 обратился в нуль. [19]
Используя предыдущие уравнения, легко доказать следую щие важные соотношения. [20]
Все предыдущие уравнения, учитывающие влияние потенциала на скорость электродных реакций, были выведены для случаев, когда - потенциал возникает в результате диффузности двойного электрического слоя, либо в результате адсорбции посторонних ионов, не участвующих в электродной реакции. [21]
Все предыдущие уравнения основаны на предположении о неупорядоченном смешении при нулевом значении теплоты смешения. Однако во многих системах сорбируемое вещество способно только частично смешиваться с полимером, а теплота смешения не равна нулю. [22]
Все предыдущие уравнения получены для случая неподвижной жидкости. [23]
Тогда предыдущее уравнение переходит в dT - 0 и натяжение нити получается постоянным. [24]
Все предыдущие уравнения основаны на предположении о неупорядоченном смешении при нулевом значении теплоты смешения. Однако во многих системах сорбируемое вещество способно только частично смешиваться с полимером, а теплота смешения не равна нулю. [25]
Все предыдущие уравнения выведены в предположении, что эластомер не обняруживает никакого объемного термическою расширения. [26]
Все предыдущие уравнения, в том числе и уравнение (24.14), характеризуют движение вязкой несжимаемой жидкости. [27]
Из предыдущего уравнения следует, что ионы с различными отношениями массы к заряду т / е получают при ускорении неодинаковые скорости. На этом различии скоростей основано действие масс-спектрометров, которые называются времяпролетными. В приборах этого типа потенциал на ускоряющую пластину подается импульсами. В течение каждого отдельного импульса все ионы приобретают одинаковую энергию, затем они направляются в область дрейфа, свободную от поля, где пролетают расстояние в 40 - 200 см, а затем попадают на катод вторично-электронного умножителя, входящего в состав детектирующего устройства. [28]
Разрешимость предыдущих уравнений в зависимости от значения параметра л обсуждается в следующей теореме. [29]
Из предыдущих уравнений видно, что при установившемся движении давление для точек вдоль линии тока), при прочих равных условиях, будет наибольшее там, где скорость наименьшая, и обратно. [30]